{"id":43664,"date":"2019-10-13T02:03:18","date_gmt":"2019-10-13T01:03:18","guid":{"rendered":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/was-ist-ericsson-cycle-theorie-und-effizienz-definition\/"},"modified":"2021-06-08T08:49:36","modified_gmt":"2021-06-08T07:49:36","slug":"was-ist-ericsson-cycle-theorie-und-effizienz-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/de\/was-ist-ericsson-cycle-theorie-und-effizienz-definition\/","title":{"rendered":"Was ist Ericsson-Kreisprozess – Theorie und Effizienz – Definition"},"content":{"rendered":"
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Erster und zweiter Ericsson-Kreisprozess – Theorie und Effizienz. Der Ericsson-Zyklus ist ein thermodynamischer Zyklus, der nach dem schwedisch-amerikanischen Erfinder John Ericsson benannt ist. W\u00e4rmetechnik<\/div>\n<\/div>\n
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Ericsson-Kreisprozess<\/h2>\n
\"Ericsson<\/a>
Ericsson Cycle – Ts Diagramm<\/figcaption><\/figure>\n

Der\u00a0Ericsson-Zyklus<\/strong>\u00a0ist nach dem schwedisch-amerikanischen Erfinder\u00a0John Ericsson benannt<\/strong>\u00a0, der viele einzigartige W\u00e4rmekraftmaschinen auf der Grundlage verschiedener thermodynamischer Zyklen entworfen und gebaut hat.\u00a0Ihm wird die Erfindung zweier einzigartiger W\u00e4rmekraftmaschinenzyklen und die Entwicklung praktischer Motoren auf der Grundlage dieser Zyklen zugeschrieben.<\/p>\n

Sein erster thermodynamischer Zyklus \u201e\u00a0der erste Ericsson-Zyklus<\/strong>\u00a0\u201c hei\u00dft jetzt \u201e\u00a0Brayton-Zyklus<\/a>\u00a0\u201c. Tats\u00e4chlich handelt es sich um den geschlossenen Brayton-Zyklus, der \u00fcblicherweise bei modernen Gasturbinentriebwerken mit geschlossenem Zyklus angewendet wird.<\/p>\n

Der\u00a0zweite Ericsson-Zyklus<\/strong>\u00a0wird jetzt als Ericsson-Zyklus bezeichnet.\u00a0Der zweite Ericsson-Zyklus \u00e4hnelt dem Brayton-Zyklus, nutzt jedoch die externe W\u00e4rme und beinhaltet die\u00a0mehrfache Verwendung<\/strong>\u00a0einer\u00a0Zwischenk\u00fchlung<\/strong><\/a>\u00a0und einer\u00a0Wiedererw\u00e4rmung<\/strong><\/a>\u00a0.\u00a0Tats\u00e4chlich ist es wie ein Brayton-Zyklus mit einer unendlichen Anzahl von Nachheiz- und Ladeluftk\u00fchlerstufen im Zyklus.\u00a0Im Vergleich zum Brayton-Zyklus mit\u00a0adiabatischer Komprimierung<\/strong>\u00a0und\u00a0Expansion<\/strong>\u00a0besteht ein idealer Ericsson-Zyklus aus\u00a0isothermen Komprimierungs-<\/strong>\u00a0<\/a>und\u00a0Expansionsprozessen<\/strong>\u00a0, die mit einer isobaren W\u00e4rmer\u00fcckgewinnung kombiniert werden.\u00a0Durch die Anwendung von Ladeluftk\u00fchlung, W\u00e4rmer\u00fcckgewinnung und sequentieller Verbrennung wird die Leistung erheblich gesteigertthermischer Wirkungsgrad<\/strong>\u00a0einer Turbine Tats\u00e4chlich entspricht der thermische Wirkungsgrad des idealen Ericsson-Zyklus dem\u00a0Carnot-Wirkungsgrad<\/a>\u00a0.<\/p>\n

Es wird angenommen (im Idealfall), dass jeder Ladeluftk\u00fchler das Arbeitsfluid auf die Umgebungstemperatur\u00a0T\u00a01<\/sub><\/strong>\u00a0zur\u00fcckf\u00fchrt und jeder Nacherhitzer das Arbeitsfluid auf die Temperatur\u00a0T\u00a03<\/sub><\/strong>\u00a0aufheizt\u00a0.\u00a0Der Regenerator ist zu 100% effizient und erm\u00f6glicht, dass der W\u00e4rmeeintrag f\u00fcr Prozess\u00a02 \u2192 3<\/strong>\u00a0aus der in Prozess\u00a04 \u2192 1 abgegebenen<\/strong>\u00a0W\u00e4rme gewonnen wird\u00a0.\u00a0Da\u00a0in Prozess 2 \u2192 3\u00a0keine W\u00e4rme\u00fcbertragung (Q\u00a0add<\/sub>\u00a0) erforderlich ist, w\u00fcrde die gesamte extern zugef\u00fchrte W\u00e4rme in den Zwischenk\u00fchlern auftreten und die gesamte an die Umgebung abgegebene W\u00e4rme w\u00fcrde in den Zwischenk\u00fchlern stattfinden.\u00a0Wie aus dem Bild ersichtlich, w\u00fcrde in diesem Fall die gesamte zugef\u00fchrte W\u00e4rme auftreten, wenn sich das Arbeitsfluid auf seiner\u00a0h\u00f6chsten Temperatur<\/strong>\u00a0T\u00a03 befindet<\/sub>und die gesamte abgegebene W\u00e4rme w\u00fcrde stattfinden, wenn sich das Arbeitsfluid auf seiner\u00a0niedrigsten Temperatur<\/strong>\u00a0T\u00a01 befindet<\/sub>\u00a0.\u00a0Da angenommen wird, dass keine Irreversibilit\u00e4ten vorliegen und die gesamte W\u00e4rme\u00a0isotherm<\/strong>\u00a0zugef\u00fchrt und abgef\u00fchrt wird\u00a0, kann der W\u00e4rmewirkungsgrad eines idealen Ericsson-Zyklus aus diesen Temperaturen berechnet werden:<\/p>\n

\"Carnot<\/a><\/p>\n

wo:<\/p>\n