{"id":39873,"date":"2019-09-16T21:41:24","date_gmt":"2019-09-16T20:41:24","guid":{"rendered":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/que-es-la-ebullicion-saturada-ebullicion-masiva-definicion\/"},"modified":"2020-01-06T17:37:49","modified_gmt":"2020-01-06T16:37:49","slug":"que-es-la-ebullicion-saturada-ebullicion-masiva-definicion","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-ebullicion-saturada-ebullicion-masiva-definicion\/","title":{"rendered":"Qu\u00e9 es la ebullici\u00f3n saturada – Ebullici\u00f3n masiva – Definici\u00f3n"},"content":{"rendered":"
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En ebullici\u00f3n saturada (conocida tambi\u00e9n como ebullici\u00f3n en masa), la temperatura del l\u00edquido excede ligeramente la temperatura de saturaci\u00f3n.\u00a0Ebullici\u00f3n saturada – ebullici\u00f3n masiva<\/div>\n<\/div>\n
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Ebullici\u00f3n saturada – ebullici\u00f3n masiva<\/h2>\n

En\u00a0ebullici\u00f3n saturada<\/strong>\u00a0(conocida tambi\u00e9n como\u00a0ebullici\u00f3n en masa<\/strong>\u00a0), la temperatura del l\u00edquido excede ligeramente la temperatura de saturaci\u00f3n.\u00a0La ebullici\u00f3n masiva<\/strong>\u00a0puede ocurrir cuando la temperatura del sistema aumenta o la presi\u00f3n del sistema cae al punto de ebullici\u00f3n.\u00a0En este punto, las burbujas que ingresan al canal de refrigerante no colapsar\u00e1n.\u00a0Las burbujas tender\u00e1n a unirse y formar burbujas de vapor m\u00e1s grandes.\u00a0Luego, las burbujas de vapor son impulsadas a trav\u00e9s del l\u00edquido por fuerzas de flotabilidad, que eventualmente escapan de una superficie libre.<\/p>\n

\"Ebullici\u00f3n<\/a><\/p>\n

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Ebullici\u00f3n masiva en BWR<\/span><\/h2>\n

\"Flujo<\/a>En los\u00a0<\/span><\/strong>BWR, la<\/span><\/strong><\/a>\u00a0ebullici\u00f3n del refrigerante se produce en\u00a0<\/span>el funcionamiento normal<\/span><\/strong>\u00a0y es un fen\u00f3meno muy deseado.\u00a0Las\u00a0<\/span>calidades de flujo<\/span><\/strong>\u00a0t\u00edpicas\u00a0en\u00a0<\/span>n\u00facleos BWR<\/span><\/strong><\/a>\u00a0son del orden del 10 al 20%.\u00a0Un\u00a0<\/span>reactor de agua hirviendo<\/span><\/strong>\u00a0se enfr\u00eda y\u00a0<\/span>modera<\/span><\/a>\u00a0con agua como un PWR, pero a una\u00a0<\/span>presi\u00f3n m\u00e1s baja<\/span><\/strong>\u00a0(7MPa), lo que permite que el agua\u00a0<\/span>hierva dentro del recipiente a presi\u00f3n<\/span><\/strong>\u00a0produciendo el vapor que hace funcionar las turbinas.\u00a0Por lo tanto, la evaporaci\u00f3n ocurre directamente en los canales de combustible.\u00a0Por lo tanto, los BWR son el mejor ejemplo para esta \u00e1rea, porque la evaporaci\u00f3n del refrigerante ocurre en la operaci\u00f3n normal y es un fen\u00f3meno muy deseado.<\/span><\/p>\n

En los BWR existe un fen\u00f3meno que es de la\u00a0<\/span>mayor importancia en la seguridad del reactor<\/span><\/strong>\u00a0.\u00a0Este fen\u00f3meno se conoce como el\u00a0<\/span>“secado”<\/span><\/strong>\u00a0y est\u00e1 directamente asociado con\u00a0<\/span>cambios en el patr\u00f3n de flujo<\/span><\/strong>\u00a0durante la evaporaci\u00f3n en la regi\u00f3n de alta calidad.\u00a0En condiciones normales, la superficie del combustible se enfr\u00eda de manera efectiva por medio del refrigerante hirviendo.\u00a0Sin embargo, cuando el flujo de calor excede un\u00a0<\/span>valor cr\u00edtico<\/span><\/strong>\u00a0(CHF – flujo de calor cr\u00edtico), el patr\u00f3n de flujo puede alcanzar las\u00a0<\/span>condiciones de secado<\/span><\/strong>\u00a0(desaparece la pel\u00edcula delgada de l\u00edquido).\u00a0La transferencia de calor desde la superficie del combustible al refrigerante se deteriora, con el resultado de un\u00a0<\/span>aumento dr\u00e1stico de la temperatura de la superficie del combustible<\/span><\/strong>\u00a0.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Ebullici\u00f3n masiva en PWR<\/span><\/h2>\n

Para los PWR en funcionamiento normal, hay un\u00a0<\/span>agua l\u00edquida comprimida<\/span><\/a>\u00a0dentro del n\u00facleo del reactor, bucles y generadores de vapor.\u00a0La presi\u00f3n se mantiene a aproximadamente\u00a0<\/span>16MPa<\/span><\/strong>\u00a0.\u00a0A esta presi\u00f3n, el agua hierve a aproximadamente\u00a0<\/span>350 \u00b0 C<\/span><\/strong>\u00a0(662 \u00b0 F), lo que da un margen de subenfriamiento (la diferencia entre la temperatura del presurizador y la temperatura de salida del refrigerante en el n\u00facleo del reactor) de 30 \u00b0 C.\u00a0Cabe destacar que este margen de subenfriamiento se refiere a la temperatura a granel, ya que la ebullici\u00f3n a granel est\u00e1 prohibida en cualquier caso.<\/span><\/p>\n

El margen de subenfriamiento es un par\u00e1metro de seguridad muy importante de los PWR, ya que debe excluirse la ebullici\u00f3n en masa en el n\u00facleo del reactor.\u00a0El dise\u00f1o b\u00e1sico del\u00a0\u00a0<\/span>reactor de agua a presi\u00f3n\u00a0<\/span><\/strong>\u00a0incluye el requisito de que el refrigerante (agua) en el sistema de refrigeraci\u00f3n del reactor no debe hervir.\u00a0Para lograr esto, el refrigerante en el sistema de refrigeraci\u00f3n del reactor se mantiene a una presi\u00f3n suficientemente alta que no se produce la ebullici\u00f3n a las temperaturas del refrigerante experimentadas mientras la planta est\u00e1 funcionando o en un transitorio analizado.<\/span><\/p>\n

Como se\u00a0<\/span>calcul\u00f3 en el ejemplo<\/span><\/a>\u00a0, la temperatura de la superficie T\u00a0<\/span>Zr, 1<\/span><\/sub>\u00a0= 325 \u00b0 C garantiza que ni siquiera se produce una ebullici\u00f3n subenfriada.\u00a0Tenga en cuenta que, la ebullici\u00f3n subenfriada requiere T\u00a0<\/span>Zr, 1<\/span><\/sub>\u00a0= T\u00a0<\/span>sat<\/span><\/sub>\u00a0.\u00a0Dado que las temperaturas de entrada del agua suelen ser de aproximadamente\u00a0<\/span>290 \u00b0 C<\/span><\/strong>\u00a0(554 \u00b0 F), es obvio que este ejemplo corresponde a la parte inferior del n\u00facleo.\u00a0A elevaciones m\u00e1s altas del n\u00facleo, la temperatura aparente puede alcanzar hasta 330 \u00b0 C.\u00a0La diferencia de temperatura de 29 \u00b0 C hace que se produzca la\u00a0<\/span>ebullici\u00f3n de la superficie subenfriada<\/span><\/strong>\u00a0(330 \u00b0 C + 29 \u00b0 C> 350 \u00b0 C).\u00a0Por otro lado, la\u00a0<\/span>ebullici\u00f3n nucleada<\/span><\/strong>en la superficie altera efectivamente la capa estancada y, por lo tanto, la ebullici\u00f3n de los nucleados aumenta significativamente la capacidad de una superficie para transferir\u00a0<\/span>energ\u00eda t\u00e9rmica<\/span><\/a>\u00a0al fluido a granel.\u00a0Como resultado, el coeficiente de transferencia de calor por convecci\u00f3n aumenta significativamente y, por lo tanto, a elevaciones m\u00e1s altas, la diferencia de temperatura (T\u00a0<\/span>Zr, 1<\/span><\/sub>\u00a0– T a\u00a0<\/span>granel<\/span><\/sub>\u00a0) disminuye significativamente.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Ebullici\u00f3n nucleada – ebullici\u00f3n de flujo<\/span><\/h2>\n

\"Flujo<\/a>En\u00a0<\/span>ebullici\u00f3n de flujo<\/span><\/strong>\u00a0(o\u00a0<\/span>ebullici\u00f3n por convecci\u00f3n forzada<\/span><\/strong>\u00a0), el flujo de fluido se fuerza sobre una superficie por medios externos como una bomba, as\u00ed como por efectos de flotabilidad.\u00a0Por lo tanto, la ebullici\u00f3n del flujo siempre va acompa\u00f1ada de otros efectos de convecci\u00f3n.\u00a0Las condiciones dependen en gran medida de la geometr\u00eda, que puede involucrar flujo externo sobre placas y cilindros calentados o flujo interno (conducto).\u00a0En los reactores nucleares, la mayor\u00eda de los reg\u00edmenes de ebullici\u00f3n son solo ebullici\u00f3n por convecci\u00f3n forzada.\u00a0La ebullici\u00f3n de flujo tambi\u00e9n se clasifica como ebullici\u00f3n de flujo externo e interno dependiendo de si el fluido se ve obligado a fluir sobre una superficie calentada o dentro de un canal calentado.<\/span><\/p>\n

La ebullici\u00f3n de flujo interno es mucho m\u00e1s complicada en su naturaleza que la ebullici\u00f3n de flujo externo porque no hay una superficie libre para que escape el vapor y, por lo tanto, tanto el l\u00edquido como el vapor se ven obligados a fluir juntos.\u00a0El flujo de dos fases en un tubo exhibe diferentes reg\u00edmenes de ebullici\u00f3n de flujo, dependiendo de las cantidades relativas del l\u00edquido y las fases de vapor.\u00a0Por lo tanto, la ebullici\u00f3n por convecci\u00f3n forzada interna se conoce com\u00fanmente como\u00a0<\/span>flujo de dos fases<\/span><\/strong>\u00a0.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Correlaciones de ebullici\u00f3n nucleada – flujo de ebullici\u00f3n<\/span><\/h2>\n<\/div>\n<\/div>\n
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Correlaci\u00f3n de McAdams<\/span><\/h2>\n

En la ebullici\u00f3n de nucleato completamente desarrollada con refrigerante saturado, la temperatura de la pared est\u00e1 determinada por el flujo de calor local y la presi\u00f3n, y solo depende ligeramente del\u00a0<\/span>n\u00famero de Reynolds<\/span><\/a>\u00a0.\u00a0Para agua subenfriada a presiones absolutas entre 0.1 – 0.6 MPa, la\u00a0<\/span>correlaci\u00f3n de McAdams<\/span><\/strong>\u00a0proporciona:<\/span><\/p>\n

\"ebullici\u00f3n<\/a><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Correlaci\u00f3n de Thom<\/span><\/h2>\n

La\u00a0<\/span>correlaci\u00f3n de Thom<\/span><\/strong>\u00a0es para el flujo de ebullici\u00f3n (subenfriado o saturado a presiones de hasta aproximadamente 20 MPa) en condiciones en las que la contribuci\u00f3n de ebullici\u00f3n nucleada predomina sobre la convecci\u00f3n forzada.\u00a0Esta correlaci\u00f3n es \u00fatil para una estimaci\u00f3n aproximada de la diferencia de temperatura esperada dado el flujo de calor:<\/span><\/p>\n

\"ebullici\u00f3n<\/a><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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La correlaci\u00f3n de Chen<\/span><\/h2>\n

En 1963,\u00a0<\/span>Chen<\/span><\/strong>\u00a0propuso la primera correlaci\u00f3n de ebullici\u00f3n de flujo para la evaporaci\u00f3n en tubos verticales para lograr un uso generalizado.\u00a0<\/span>La correlaci\u00f3n de Chen<\/span><\/strong>\u00a0incluye tanto los\u00a0<\/span>coeficientes de transferencia de calor<\/span><\/a>\u00a0debido a la\u00a0<\/span>ebullici\u00f3n de nucleados<\/span><\/strong>\u00a0como los\u00a0<\/span>mecanismos convectivos forzados.<\/span><\/strong>.\u00a0Debe notarse que, a fracciones de vapor m\u00e1s altas, el coeficiente de transferencia de calor var\u00eda fuertemente con la velocidad de flujo.\u00a0La velocidad de flujo en un n\u00facleo puede ser muy alta y causar turbulencias muy altas.\u00a0Este mecanismo de transferencia de calor se ha denominado “evaporaci\u00f3n por convecci\u00f3n forzada”.\u00a0No se han establecido criterios adecuados para determinar la transici\u00f3n de la ebullici\u00f3n de nucleados a la vaporizaci\u00f3n por convecci\u00f3n forzada.\u00a0Sin embargo, Chen ha desarrollado una correlaci\u00f3n \u00fanica que es v\u00e1lida tanto para la ebullici\u00f3n nucleada como para la vaporizaci\u00f3n por convecci\u00f3n forzada para condiciones de ebullici\u00f3n saturada y se ha ampliado para incluir la ebullici\u00f3n subenfriada por otros.\u00a0Chen propuso una correlaci\u00f3n donde el coeficiente de transferencia de calor es la\u00a0<\/span>suma<\/span><\/strong>\u00a0de un\u00a0componente de\u00a0<\/span>convecci\u00f3n forzada<\/span><\/strong>\u00a0y un\u00a0<\/span>n\u00facleo de ebullici\u00f3n<\/span><\/strong>componente.\u00a0Cabe se\u00f1alar que la correlaci\u00f3n de ebullici\u00f3n de la agrupaci\u00f3n de nucleados de Forster y Zuber (1955) se utiliza para calcular el coeficiente de transferencia de calor de ebullici\u00f3n de nucleados, h\u00a0<\/span>FZ<\/span><\/sub>\u00a0y la correlaci\u00f3n de flujo turbulento de Dittus-Boelter (1930) se utiliza para calcular la fase l\u00edquida coeficiente de transferencia de calor por convecci\u00f3n, h\u00a0<\/span>l<\/span><\/sub>\u00a0.<\/span><\/p>\n

\"Correlaci\u00f3n<\/a><\/p>\n

El factor de supresi\u00f3n de ebullici\u00f3n nucleada, S, es la relaci\u00f3n entre el sobrecalentamiento efectivo y el sobrecalentamiento de la pared.\u00a0Representa la disminuci\u00f3n de la transferencia de calor de ebullici\u00f3n porque el recalentamiento efectivo a trav\u00e9s de la capa l\u00edmite es menor que el recalentamiento basado en la temperatura de la pared.\u00a0El multiplicador de dos fases, F, es una funci\u00f3n del par\u00e1metro de Martinelli \u03c7\u00a0<\/span>tt<\/span><\/sub>\u00a0.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n

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……………………………………………………………………………………………………………………………….<\/p>\n

Este art\u00edculo se basa en la traducci\u00f3n autom\u00e1tica del art\u00edculo original en ingl\u00e9s. Para m\u00e1s informaci\u00f3n vea el art\u00edculo en ingl\u00e9s. Puedes ayudarnos. Si desea corregir la traducci\u00f3n, env\u00edela a: translations@nuclear-power.com o complete el formulario de traducci\u00f3n en l\u00ednea. Agradecemos su ayuda, actualizaremos la traducci\u00f3n lo antes posible. Gracias.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

En ebullici\u00f3n saturada (conocida tambi\u00e9n como ebullici\u00f3n en masa), la temperatura del l\u00edquido excede ligeramente la temperatura de saturaci\u00f3n.\u00a0Ebullici\u00f3n saturada – ebullici\u00f3n masiva Ebullici\u00f3n saturada – ebullici\u00f3n masiva En\u00a0ebullici\u00f3n saturada\u00a0(conocida tambi\u00e9n como\u00a0ebullici\u00f3n en masa\u00a0), la temperatura del l\u00edquido excede ligeramente la temperatura de saturaci\u00f3n.\u00a0La ebullici\u00f3n masiva\u00a0puede ocurrir cuando la temperatura del sistema aumenta o la … Leer m\u00e1s<\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":[],"categories":[16],"tags":[],"yoast_head":"\nQu\u00e9 es la ebullici\u00f3n saturada - Ebullici\u00f3n masiva - Definici\u00f3n<\/title>\n<meta name=\"description\" content=\"En ebullici\u00f3n saturada (conocida tambi\u00e9n como ebullici\u00f3n en masa), la temperatura del l\u00edquido excede ligeramente la temperatura de saturaci\u00f3n. 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