{"id":40631,"date":"2019-09-24T21:44:53","date_gmt":"2019-09-24T20:44:53","guid":{"rendered":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/que-es-el-ciclo-de-ericsson-teoria-y-eficiencia-definicion\/"},"modified":"2019-09-24T21:44:53","modified_gmt":"2019-09-24T20:44:53","slug":"que-es-el-ciclo-de-ericsson-teoria-y-eficiencia-definicion","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-ciclo-de-ericsson-teoria-y-eficiencia-definicion\/","title":{"rendered":"\u00bfQu\u00e9 es el ciclo de Ericsson? Teor\u00eda y eficiencia: definici\u00f3n"},"content":{"rendered":"
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Primer y segundo ciclo de Ericsson – Teor\u00eda y eficiencia.\u00a0El ciclo de Ericsson es un ciclo termodin\u00e1mico que lleva el nombre del inventor sueco-estadounidense John Ericsson.\u00a0Ingenieria termal<\/span><\/div>\n<\/div>\n
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Ciclo de Ericsson<\/span><\/h2>\n
\"Ciclo<\/a>
Ciclo de Ericsson – Diagrama Ts<\/span><\/figcaption><\/figure>\n

El\u00a0<\/span>ciclo de Ericsson<\/span><\/strong>\u00a0lleva el nombre del inventor sueco-estadounidense\u00a0<\/span>John Ericsson<\/span><\/strong>\u00a0, quien dise\u00f1\u00f3 y construy\u00f3 muchos motores de calor \u00fanicos basados \u200b\u200ben varios ciclos termodin\u00e1micos.\u00a0Se le atribuye la invenci\u00f3n de dos ciclos \u00fanicos de motores t\u00e9rmicos y el desarrollo de motores pr\u00e1cticos basados \u200b\u200ben estos ciclos.<\/span><\/p>\n

Su primer ciclo termodin\u00e1mico ”\u00a0<\/span>el primer ciclo de Ericsson<\/span><\/strong>\u00a0” ahora se llama el ”\u00a0<\/span>ciclo de Brayton<\/span><\/a>\u00a0“, de hecho es el ciclo cerrado de Brayton, que se aplica com\u00fanmente a los motores modernos de turbina de gas de ciclo cerrado.<\/span><\/p>\n

El\u00a0<\/span>segundo ciclo de Ericsson<\/span><\/strong>\u00a0es lo que ahora se llama el ciclo de Ericsson.\u00a0El segundo ciclo de Ericsson es similar al ciclo de Brayton, pero usa calor externo e incorpora el\u00a0<\/span>uso m\u00faltiple<\/span><\/strong>\u00a0de un\u00a0<\/span>enfriamiento<\/span><\/strong><\/a>\u00a0y\u00a0<\/span>recalentamiento<\/span><\/strong><\/a>\u00a0.\u00a0De hecho, es como un ciclo de Brayton con un n\u00famero infinito de etapas de recalentamiento e intercooler en el ciclo.\u00a0En comparaci\u00f3n con el ciclo de Brayton que usa\u00a0<\/span>compresi\u00f3n<\/span><\/strong>\u00a0y\u00a0<\/span>expansi\u00f3n\u00a0<\/span><\/strong>adiab\u00e1ticas<\/strong>\u00a0, un ciclo Ericsson ideal consiste en\u00a0procesos de\u00a0<\/span>compresi\u00f3n<\/span><\/strong>\u00a0<\/a>y\u00a0<\/span>expansi\u00f3n\u00a0<\/span><\/strong>isot\u00e9rmicos<\/strong><\/a>\u00a0, combinados con la regeneraci\u00f3n de calor isob\u00e1rica entre ellos.\u00a0La aplicaci\u00f3n de enfriamiento intermedio, regeneraci\u00f3n de calor y combusti\u00f3n secuencial aumenta significativamente<\/span>La eficiencia t\u00e9rmica<\/span><\/strong>\u00a0de una turbina, de hecho, la eficiencia t\u00e9rmica del ciclo Ericsson ideal es igual a la\u00a0<\/span>eficiencia de Carnot<\/span><\/a>\u00a0.<\/span><\/p>\n

Se supone (en un caso ideal) que cada refrigerador intermedio devuelve el fluido de trabajo a la temperatura ambiente\u00a0<\/span>T\u00a0<\/span>1<\/span><\/sub><\/strong>\u00a0y cada recalentador recalienta el fluido de trabajo a la temperatura\u00a0<\/span>T\u00a0<\/span>3<\/span><\/sub><\/strong>\u00a0.\u00a0El regenerador es 100% eficiente y permite que la entrada de calor para el proceso\u00a0<\/span>2 \u2192 3<\/span><\/strong>\u00a0se obtenga del calor rechazado en el proceso\u00a0<\/span>4 \u2192 1<\/span><\/strong>\u00a0.\u00a0Dado que no hay necesidad de transferencia de calor (Q\u00a0<\/span>add<\/span><\/sub>\u00a0) en el proceso 2 \u2192 3, todo el calor agregado externamente ocurrir\u00eda en los recalentadores y todo el calor rechazado a los alrededores tendr\u00eda lugar en los intercoolers.\u00a0Como se puede ver en la imagen, en este caso todo el calor agregado ocurrir\u00eda cuando el fluido de trabajo est\u00e9 a su\u00a0<\/span>temperatura m\u00e1s alta<\/span><\/strong>\u00a0, T\u00a0<\/span>3<\/span><\/sub>, Y todo el calor rechazado tendr\u00eda lugar cuando el fluido de trabajo est\u00e1 en su\u00a0<\/span>temperatura m\u00e1s baja<\/span><\/strong>\u00a0, T\u00a0<\/span>1<\/span><\/sub>\u00a0.\u00a0Dado que se presume que las irreversibilidades est\u00e1n ausentes y que todo el calor se suministra y se rechaza\u00a0<\/span>isot\u00e9rmicamente<\/span><\/strong>\u00a0, la eficiencia t\u00e9rmica de un ciclo Ericsson ideal se puede calcular a partir de estas temperaturas:<\/span><\/p>\n

\"F\u00f3rmula<\/a><\/p>\n

d\u00f3nde:<\/span><\/p>\n