{"id":50186,"date":"2020-01-11T13:18:31","date_gmt":"2020-01-11T12:18:31","guid":{"rendered":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/que-es-el-ciclo-diesel-motor-diesel-definicion\/"},"modified":"2020-01-11T13:20:07","modified_gmt":"2020-01-11T12:20:07","slug":"que-es-el-ciclo-diesel-motor-diesel-definicion","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-ciclo-diesel-motor-diesel-definicion\/","title":{"rendered":"Qu\u00e9 es el ciclo diesel &#8211; Motor diesel &#8211; Definici\u00f3n"},"content":{"rendered":"<div class=\"su-quote su-quote-style-default\">\n<div class=\"su-quote-inner su-clearfix\">El ciclo diesel es uno de los ciclos termodin\u00e1micos m\u00e1s comunes que se pueden encontrar en los motores de autom\u00f3viles y describe el funcionamiento de un motor de pist\u00f3n diesel t\u00edpico.\u00a0Ingenieria termal<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-50 lgc-tablet-grid-50 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights lgc-first\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2>Ciclo Diesel &#8211; Motor Diesel<\/h2>\n<p>En la d\u00e9cada de 1890, un inventor alem\u00e1n,\u00a0<strong>Rudolf Diesel,<\/strong>\u00a0patent\u00f3 su invenci\u00f3n de un motor de combusti\u00f3n interna eficiente, de combusti\u00f3n lenta y encendido por compresi\u00f3n.\u00a0El ciclo original propuesto por Rudolf Diesel fue un ciclo de temperatura constante.\u00a0En a\u00f1os posteriores, Diesel se dio cuenta de que su ciclo original no funcionar\u00eda y adopt\u00f3 el ciclo de presi\u00f3n constante, que se conoce como el\u00a0<strong>ciclo de Diesel<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<p><strong>El ciclo diesel<\/strong>\u00a0es uno de los\u00a0<a href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/thermodynamic-cycles\/\"><strong>ciclos termodin\u00e1micos<\/strong><\/a>\u00a0m\u00e1s comunes\u00a0que se pueden encontrar en\u00a0<strong>los motores de autom\u00f3viles y<\/strong>\u00a0describe el funcionamiento de un motor de pist\u00f3n de encendido por compresi\u00f3n t\u00edpico.\u00a0El motor Diesel es similar en operaci\u00f3n al motor de gasolina.\u00a0La diferencia m\u00e1s importante es que:<\/p>\n<ul>\n<li>No hay combustible en el cilindro al comienzo de la carrera de compresi\u00f3n, por lo tanto, no se produce una autoignici\u00f3n en los motores Diesel.<\/li>\n<li>El motor diesel usa encendido por compresi\u00f3n en lugar de encendido por chispa.<\/li>\n<li>Debido a la alta temperatura desarrollada durante la compresi\u00f3n adiab\u00e1tica, el combustible se enciende espont\u00e1neamente a medida que se inyecta.\u00a0Por lo tanto, no se necesitan buj\u00edas.<\/li>\n<li>Antes del comienzo de la carrera de potencia, los inyectores comienzan a inyectar combustible directamente en la c\u00e1mara de combusti\u00f3n y, por lo tanto, la primera parte de la carrera de potencia se produce aproximadamente a la presi\u00f3n constante.<\/li>\n<li>Se pueden lograr relaciones de compresi\u00f3n m\u00e1s altas en\u00a0<strong>motores Diesel<\/strong>\u00a0que en motores Otto<\/li>\n<\/ul>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-50 lgc-tablet-grid-50 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<p>El motor Diesel es similar en operaci\u00f3n al motor de gasolina.\u00a0En esta imagen, hay un motor Otto, que se enciende mediante una buj\u00eda en lugar de la compresi\u00f3n misma.<\/p>\n<figure id=\"attachment_17548\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-17548\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Four-Stroke-Engine-Otto-Engine.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-full wp-image-17548 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Four-Stroke-Engine-Otto-Engine.gif\" alt=\"Motor de cuatro tiempos - motor Otto\" width=\"225\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Four-Stroke-Engine-Otto-Engine.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-17548\" class=\"wp-caption-text\">Motor de cuatro tiempos &#8211; Motor Otto<br \/>\nFuente: wikipedia.org, Trabajo propio de Zephyris, CC BY-SA 3.0<\/figcaption><\/figure>\n<div class=\"su-youtube su-responsive-media-yes\"><iframe class=\"lazy-loaded\" src=\"https:\/\/www.youtube.com\/embed\/xflY5uS-nnw?\" width=\"340\" height=\"200\" frameborder=\"0\" allowfullscreen=\"allowfullscreen\" data-lazy-type=\"iframe\" data-src=\"https:\/\/www.youtube.com\/embed\/xflY5uS-nnw?\" data-mce-fragment=\"1\"><\/iframe><\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\"><span>A diferencia del\u00a0<\/span><a title=\"Ciclo Otto - Motor Otto\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-ciclo-de-otto-motor-de-otto-definicion\/\"><strong><span>ciclo Otto<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0, el\u00a0<\/span><strong><span>ciclo Diesel<\/span><\/strong><span>\u00a0no ejecuta la adici\u00f3n de calor isocr\u00f3rico.\u00a0En un ciclo Diesel ideal, el sistema que ejecuta el ciclo se somete a una serie de cuatro procesos: dos procesos isentr\u00f3picos (adiab\u00e1ticos reversibles) alternados con un proceso isocr\u00f3rico y un proceso isob\u00e1rico.<\/span><span>Dado que\u00a0<\/span><a title=\"Principio de Carnot - La regla de Carnot\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/laws-of-thermodynamics\/second-law-of-thermodynamics\/carnots-principle-carnots-rule\/\"><strong><span>el principio de Carnot<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0establece que ning\u00fan motor puede ser m\u00e1s eficiente que un motor reversible (\u00a0<\/span><strong><span>un motor t\u00e9rmico de Carnot<\/span><\/strong><span>\u00a0) que opera entre los mismos dep\u00f3sitos de alta temperatura y baja temperatura, el motor Diesel debe tener una eficiencia menor que la eficiencia de Carnot.\u00a0Un\u00a0<\/span><strong><span>motor automotriz diesel<\/span><\/strong><span>\u00a0t\u00edpico\u00a0opera con alrededor del\u00a0<\/span><strong><span>30% al 35%<\/span><\/strong><span>\u00a0de eficiencia t\u00e9rmica.\u00a0Aproximadamente 65-70% se rechaza como calor residual sin convertirse en trabajo \u00fatil, es decir, trabajo entregado a las ruedas.\u00a0En general, los motores que usan el ciclo Diesel suelen ser m\u00e1s eficientes que los motores que usan el ciclo Otto.\u00a0El motor diesel tiene la mayor eficiencia t\u00e9rmica de cualquier motor de combusti\u00f3n pr\u00e1ctico.\u00a0<\/span><strong><span>Motores diesel de baja velocidad<\/span><\/strong><span>(como se usa en los barcos) puede tener una eficiencia t\u00e9rmica que excede el\u00a0<\/span><strong><span>50%<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0El motor di\u00e9sel m\u00e1s grande del mundo alcanza el 51,7%.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Ciclo Diesel &#8211; Procesos<\/span><\/h2>\n<p><span>En un ciclo Diesel ideal, el sistema que ejecuta el ciclo se somete a una serie de cuatro procesos: dos procesos isentr\u00f3picos (adiab\u00e1ticos reversibles) alternados con un proceso isocr\u00f3rico y un proceso isob\u00e1rico.<\/span><\/p>\n<ul>\n<li>\n<figure id=\"attachment_18421\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-18421\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-18421 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram-300x280.png\" alt=\"diagrama pV de un ciclo di\u00e9sel ideal\" width=\"300\" height=\"280\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram-300x280.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-18421\" class=\"wp-caption-text\"><span>diagrama pV de un ciclo di\u00e9sel ideal<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><strong><span>Compresi\u00f3n isentr\u00f3pica<\/span><\/strong><span>\u00a0(carrera de compresi\u00f3n): el aire se comprime adiab\u00e1ticamente desde el estado 1 al estado 2, a medida que el pist\u00f3n se mueve desde el punto muerto inferior al punto muerto superior.\u00a0Los alrededores trabajan con el gas, aumentando su energ\u00eda interna (temperatura) y comprimi\u00e9ndolo.\u00a0Por otro lado, la entrop\u00eda permanece sin cambios.\u00a0Los cambios en los vol\u00famenes y su relaci\u00f3n (\u00a0<\/span><em><span>V\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>1<\/span><\/sub><\/em><em><span>\u00a0\/ V\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>2<\/span><\/sub><\/em><span>\u00a0) se conocen como la relaci\u00f3n de compresi\u00f3n.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Expansi\u00f3n isob\u00e1rica<\/span><\/strong><span>\u00a0(fase de ignici\u00f3n): en esta fase (entre el estado 2 y el estado 3) hay una transferencia de calor a presi\u00f3n constante (modelo idealizado) al aire desde una fuente externa (combusti\u00f3n del combustible inyectado) mientras el pist\u00f3n se mueve hacia el V\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0.\u00a0Durante el proceso de presi\u00f3n constante, la energ\u00eda ingresa al sistema a medida que se\u00a0<\/span><sub><span>agrega<\/span><\/sub><span>\u00a0calor Q\u00a0, y una parte del trabajo se realiza moviendo el pist\u00f3n.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Expansi\u00f3n isentr\u00f3pica<\/span><\/strong><span>\u00a0(golpe de poder): el gas se expande adiab\u00e1ticamente desde el estado 3 al estado 4, a medida que el pist\u00f3n se mueve desde V\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0hasta el punto muerto inferior.\u00a0El gas funciona en el entorno (pist\u00f3n) y pierde una cantidad de energ\u00eda interna igual al trabajo que abandona el sistema.\u00a0Nuevamente, la entrop\u00eda permanece sin cambios.\u00a0La relaci\u00f3n de volumen (\u00a0<\/span><em><span>V\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>4<\/span><\/sub><\/em><em><span>\u00a0\/ V\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>3<\/span><\/sub><\/em><span>\u00a0) se conoce como la relaci\u00f3n de expansi\u00f3n isentr\u00f3pica.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Descompresi\u00f3n isoc\u00f3rica (carrera de escape)<\/span><\/strong><span>\u00a0: en esta fase, el ciclo se completa con un proceso de volumen constante en el que el calor se rechaza del aire mientras el pist\u00f3n est\u00e1 en el punto muerto inferior.\u00a0La presi\u00f3n de gas de trabajo cae instant\u00e1neamente desde el punto 4 al punto 1. La v\u00e1lvula de escape se abre en el punto 4. La carrera de escape se produce directamente despu\u00e9s de esta descompresi\u00f3n.\u00a0A medida que el pist\u00f3n se mueve desde el punto muerto inferior (punto 1) al punto muerto superior (punto 0) con la v\u00e1lvula de escape abierta, la mezcla gaseosa se ventila a la atm\u00f3sfera y el proceso comienza de nuevo.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Durante el ciclo Diesel, el pist\u00f3n realiza el trabajo en el gas entre los estados 1 y 2 (\u00a0<\/span><strong><span>i\u00a0<\/span><\/strong><strong><span>compresi\u00f3n sentr\u00f3pica<\/span><\/strong><span>\u00a0).\u00a0El gas en el pist\u00f3n realiza el trabajo entre las etapas 2 y 3 (\u00a0<\/span><strong><span>i\u00a0<\/span><\/strong><strong><span>adici\u00f3n de calor sob\u00e1rico<\/span><\/strong><span>\u00a0) y entre las etapas 2 y 3 (\u00a0<\/span><strong><span>i\u00a0<\/span><\/strong><strong><span>expansi\u00f3n sentr\u00f3pica<\/span><\/strong><span>\u00a0).\u00a0La diferencia entre el trabajo realizado por el gas y el trabajo realizado sobre el gas es el trabajo neto producido por el ciclo y corresponde al \u00e1rea encerrada por la curva del ciclo.\u00a0El trabajo producido por el ciclo multiplicado por la velocidad del ciclo (ciclos por segundo) es igual a la potencia producida por el motor Diesel.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Proceso isentr\u00f3pico<\/span><\/h2>\n<p><span>Un\u00a0<\/span><a title=\"Proceso isentr\u00f3pico\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-proceso-isentropico-definicion\/\"><strong><span>proceso isentr\u00f3pico<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0es un\u00a0<\/span><a title=\"Procesos termodin\u00e1micos.\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-proceso-termodinamico-definicion\/\"><strong><span>proceso termodin\u00e1mico<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0, en el cual la\u00a0<\/span><a title=\"\u00bfQu\u00e9 es la entrop\u00eda?\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/what-is-energy-physics\/what-is-entropy\/\"><strong><span>entrop\u00eda<\/span><\/strong>\u00a0<\/a><span>del fluido o gas permanece constante.\u00a0Significa que el\u00a0<\/span><strong><span>proceso isentr\u00f3pico<\/span><\/strong><span>\u00a0es un caso especial de un\u00a0<\/span><strong><span>proceso adiab\u00e1tico<\/span><\/strong><span>\u00a0en el que no hay transferencia de calor o materia.\u00a0Es un\u00a0<\/span><strong><span>proceso adiab\u00e1tico reversible<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0La suposici\u00f3n de que no hay transferencia de calor es muy importante, ya que podemos usar la aproximaci\u00f3n adiab\u00e1tica solo en\u00a0<\/span><strong><span>procesos muy r\u00e1pidos<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isentr\u00f3pico y la primera ley<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>Para un sistema cerrado, podemos escribir la\u00a0<\/span><strong><a title=\"Primera ley en t\u00e9rminos de entalp\u00eda dH = dQ + Vdp\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/laws-of-thermodynamics\/first-law-of-thermodynamics\/first-law-in-terms-of-enthalpy-dh-dq-vdp\/\"><span>primera ley de la termodin\u00e1mica en t\u00e9rminos de entalp\u00eda<\/span><\/a><\/strong><span>\u00a0:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>dH = dQ + Vdp<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>o<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>dH = TdS + Vdp<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isentr\u00f3pico (dQ = 0):<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>dH = Vdp \u2192 W = H\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>2<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0&#8211; H\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>1<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u2192 H\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>2<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0&#8211; H\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>1<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0=\u00a0<\/span><em><span>C\u00a0<\/span><\/em><\/strong><strong><em><sub><span>p<\/span><\/sub><\/em><\/strong><strong><em><span>\u00a0(T\u00a0<\/span><\/em><\/strong><strong><em><sub><span>2<\/span><\/sub><\/em><\/strong><strong><em><span>\u00a0&#8211; T\u00a0<\/span><\/em><\/strong><strong><em><sub><span>1<\/span><\/sub><\/em><\/strong><strong><em><span>\u00a0) \u00a0\u00a0\u00a0<\/span><\/em><\/strong><em><span>\u00a0(para\u00a0<\/span><a title=\"\u00bfQu\u00e9 es el gas ideal?\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/ideal-gas-law\/what-is-ideal-gas\/\"><span>gas ideal<\/span><\/a><span>\u00a0)<\/span><\/em><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isentr\u00f3pico del gas ideal<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>El\u00a0<\/span><strong><span>proceso isentr\u00f3pico<\/span><\/strong><span>\u00a0(un caso especial de proceso adiab\u00e1tico) se puede expresar con la\u00a0<\/span><a title=\"Ley del gas ideal\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/ideal-gas-law\/\"><strong><span>ley de los gases ideales<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0como:<\/span><\/p>\n<p><strong><em><span>pV\u00a0<\/span><sup><span>\u03ba<\/span><\/sup><span>\u00a0= constante<\/span><\/em><\/strong><\/p>\n<p><span>o<\/span><\/p>\n<p><em><strong><span>p\u00a0<\/span><sub><span>1<\/span><\/sub><span>\u00a0V\u00a0<\/span><sub><span>1\u00a0<\/span><\/sub><sup><span>\u03ba<\/span><\/sup><span>\u00a0= p\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0V\u00a0<\/span><sub><span>2\u00a0<\/span><\/sub><sup><span>\u03ba<\/span><\/sup><\/strong><\/em><\/p>\n<p><span>en el que\u00a0<\/span><strong><span>\u03ba = c\u00a0<\/span><sub><span>p<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ c\u00a0<\/span><sub><span>v<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0es la relaci\u00f3n de los\u00a0<a title=\"Capacidad de calor - Capacidad de calor espec\u00edfica\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/laws-of-thermodynamics\/first-law-of-thermodynamics\/heat-capacity\/\"><strong>calores espec\u00edficos<\/strong><\/a>\u00a0(o\u00a0<strong>capacidades de calor<\/strong>\u00a0) para el gas.\u00a0Uno para\u00a0<strong>presi\u00f3n constante (c\u00a0<\/strong><strong><sub>p<\/sub><\/strong><strong>\u00a0)<\/strong>\u00a0y otro para\u00a0<strong>volumen constante (c\u00a0<\/strong><strong><sub>v<\/sub><\/strong><strong>\u00a0)<\/strong>\u00a0.\u00a0Tenga en cuenta que esta relaci\u00f3n\u00a0<strong>\u03ba\u00a0\u00a0<\/strong><strong>= c\u00a0<\/strong><strong><sub>p<\/sub><\/strong><strong>\u00a0\/ c\u00a0<\/strong><strong><sub>v<\/sub><\/strong>\u00a0es un factor para determinar la velocidad del sonido en un gas y otros procesos adiab\u00e1ticos.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Proceso isocorico<\/span><\/h2>\n<p><span>Un\u00a0<\/span><a title=\"Proceso isoc\u00f3rico - Proceso isom\u00e9trico\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-proceso-isocorico-proceso-isometrico-definicion\/\"><strong><span>proceso isocr\u00f3rico<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0es un proceso termodin\u00e1mico, en el que el\u00a0<\/span><strong><span>volumen<\/span><\/strong><span>\u00a0del sistema cerrado\u00a0<\/span><strong><span>permanece constante<\/span><\/strong><span>\u00a0(V = constante).\u00a0Describe el comportamiento del gas dentro del contenedor, que no puede deformarse.\u00a0Como el volumen permanece constante, la transferencia de calor dentro o fuera del sistema no funciona con el\u00a0<\/span><a title=\"p\u0394V Work - Trabajo de l\u00edmite y V\u0394p Work\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/laws-of-thermodynamics\/first-law-of-thermodynamics\/p%ce%b4v-work-boundary-work-and-v%ce%b4p-work\/\"><span>p\u2206V<\/span><\/a><span>\u00a0, sino que solo cambia la\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-energia-interna-energia-termica-definicion\/\"><strong><span>energ\u00eda interna<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0(la temperatura) del sistema.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isocr\u00f3rico y la primera ley<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>La forma cl\u00e1sica de la\u00a0<\/span><a title=\"Primera ley de la termodin\u00e1mica\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-primera-ley-de-la-termodinamica-definicion\/\"><span>primera ley de la termodin\u00e1mica<\/span><\/a><span>\u00a0es la siguiente ecuaci\u00f3n:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>dU = dQ &#8211; dW<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>En esta ecuaci\u00f3n, dW es igual a\u00a0<\/span><strong><span>dW = pdV<\/span><\/strong><span>\u00a0y se conoce como el\u00a0<\/span><a title=\"p\u0394V Work - Trabajo de l\u00edmite y V\u0394p Work\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/laws-of-thermodynamics\/first-law-of-thermodynamics\/p%ce%b4v-work-boundary-work-and-v%ce%b4p-work\/\"><span>trabajo l\u00edmite<\/span><\/a><span>\u00a0.\u00a0Luego:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>dU = dQ &#8211; pdV<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>En el\u00a0<\/span><strong><span>proceso isocr\u00f3rico<\/span><\/strong><span>\u00a0y el\u00a0<\/span><strong><span>gas ideal<\/span><\/strong><span>\u00a0, todo el calor agregado al sistema se utilizar\u00e1 para aumentar la energ\u00eda interna.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isoc\u00f3rico (pdV = 0):<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>dU = dQ \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0<\/span><\/strong><em><span>(para gas ideal)<\/span><\/em><\/p>\n<p><strong><span>dU = 0 = Q &#8211; W \u2192 W = Q \u00a0\u00a0<\/span><em>\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0<\/em><\/strong><em><span>(para gas ideal)<\/span><\/em><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isocr\u00f3rico del gas ideal<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>El\u00a0<\/span><strong><span>proceso isocr\u00f3rico<\/span><\/strong><span>\u00a0se puede expresar con la\u00a0<\/span><a title=\"Ley del gas ideal\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/ideal-gas-law\/\"><strong><span>ley de los gases ideales<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0como:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isochoric-process-equation-1.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17465 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isochoric-process-equation-1.png\" alt=\"proceso isocr\u00f3rico - ecuaci\u00f3n 1\" width=\"138\" height=\"52\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isochoric-process-equation-1.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>o<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isochoric-process-equation-2.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17466 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isochoric-process-equation-2.png\" alt=\"proceso isocr\u00f3rico - ecuaci\u00f3n 2\" width=\"86\" height=\"66\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isochoric-process-equation-2.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>En un\u00a0<\/span><strong><span>diagrama pV<\/span><\/strong><span>\u00a0, el proceso ocurre a lo largo de una l\u00ednea horizontal que tiene la ecuaci\u00f3n V = constante.<\/span><\/p>\n<p><span>Ver tambi\u00e9n:\u00a0\u00a0<\/span><a title=\"Ley de Guy-Lussac\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-ley-de-gay-lussac-definicion\/\"><span>Ley de Guy-Lussac<\/span><\/a><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Proceso isob\u00e1rico<\/span><\/h2>\n<p><span>Un\u00a0<\/span><a title=\"Proceso isob\u00e1rico\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-proceso-isobarico-definicion\/\"><strong><span>proceso isob\u00e1rico<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0es un\u00a0<\/span><a title=\"Procesos termodin\u00e1micos.\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-proceso-termodinamico-definicion\/\"><span>proceso termodin\u00e1mico<\/span><\/a><span>\u00a0, en el cual la\u00a0<\/span><a title=\"\u00bfQu\u00e9 es la presi\u00f3n? - F\u00edsica\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/thermodynamic-properties\/what-is-pressure-physics\/\"><strong><span>presi\u00f3n<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0del sistema\u00a0<\/span><strong><span>permanece constante<\/span><\/strong><span>\u00a0(p = const).\u00a0La transferencia de calor dentro o fuera del sistema funciona, pero tambi\u00e9n cambia la energ\u00eda interna del sistema.<\/span><\/p>\n<p><span>Dado que hay cambios en\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-energia-interna-energia-termica-definicion\/\"><span>la energ\u00eda interna<\/span><\/a><span>\u00a0(dU) y cambios en el volumen del sistema (\u2206V), los ingenieros a menudo usan la\u00a0<\/span><a title=\"\u00bfQu\u00e9 es la entalp\u00eda?\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/what-is-energy-physics\/what-is-enthalpy\/\"><strong><span>entalp\u00eda<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0del sistema, que se define como:<\/span><\/p>\n<p><em><strong><span>H = U + pV<\/span><\/strong><\/em><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isob\u00e1rico y la primera ley<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>La forma cl\u00e1sica de la\u00a0<\/span><a title=\"Primera ley de la termodin\u00e1mica\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-primera-ley-de-la-termodinamica-definicion\/\"><span>primera ley de la termodin\u00e1mica<\/span><\/a><span>\u00a0es la siguiente ecuaci\u00f3n:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>dU = dQ &#8211; dW<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>En esta ecuaci\u00f3n, dW es igual a\u00a0<\/span><strong><span>dW = pdV<\/span><\/strong><span>\u00a0y se conoce como el\u00a0<\/span><a title=\"p\u0394V Work - Trabajo de l\u00edmite y V\u0394p Work\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/laws-of-thermodynamics\/first-law-of-thermodynamics\/p%ce%b4v-work-boundary-work-and-v%ce%b4p-work\/\"><span>trabajo l\u00edmite<\/span><\/a><span>\u00a0.\u00a0En un proceso isob\u00e1rico y el gas ideal,\u00a0<\/span><strong><span>parte del calor agregado<\/span><\/strong><span>\u00a0al sistema se utilizar\u00e1 para\u00a0<\/span><strong><span>hacer el trabajo<\/span><\/strong><span>\u00a0y\u00a0<\/span><strong><span>parte del calor<\/span><\/strong><span>\u00a0agregado aumentar\u00e1 la\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-energia-interna-energia-termica-definicion\/\"><strong><span>energ\u00eda interna<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0(aumentar\u00e1 la temperatura).\u00a0Por lo tanto, es conveniente utilizar la\u00a0<\/span><strong><span>entalp\u00eda en<\/span><\/strong><span>\u00a0lugar de la energ\u00eda interna.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isob\u00e1rico (Vdp = 0):<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>dH = dQ \u2192 Q = H\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>2<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0&#8211; H\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>1<\/span><\/sub><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>En una entrop\u00eda constante<\/span><\/strong><span>\u00a0, es decir, en un proceso isentr\u00f3pico, el\u00a0<\/span><strong><span>cambio de entalp\u00eda<\/span><\/strong><span>\u00a0equivale al\u00a0<\/span><strong><span>trabajo del proceso de flujo<\/span><\/strong><span>\u00a0realizado en o por el sistema.<\/span><\/p>\n<p><strong><span>Proceso isob\u00e1rico del gas ideal<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>El\u00a0<\/span><strong><span>proceso isob\u00e1rico<\/span><\/strong><span>\u00a0se puede expresar con la\u00a0<\/span><a title=\"Ley del gas ideal\" href=\"https:\/\/www.nuclear-power.com\/nuclear-engineering\/thermodynamics\/ideal-gas-law\/\"><strong><span>ley de los gases ideales<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0como:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isobaric-process-equation-2.png?a34b7f\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17430 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isobaric-process-equation-2.png?a34b7f\" alt=\"proceso isob\u00e1rico - ecuaci\u00f3n - 2\" width=\"134\" height=\"63\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isobaric-process-equation-2.png?a34b7f\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>o<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isobaric-process-equation-3.png?a34b7f\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17431 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isobaric-process-equation-3.png?a34b7f\" alt=\"proceso isob\u00e1rico - ecuaci\u00f3n - 3\" width=\"77\" height=\"67\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/isobaric-process-equation-3.png?a34b7f\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>En un\u00a0<\/span><strong><span>diagrama pV<\/span><\/strong><span>\u00a0, el proceso ocurre a lo largo de una l\u00ednea horizontal (llamada isobar) que tiene la ecuaci\u00f3n p = constante.<\/span><\/p>\n<p><span>Ver tambi\u00e9n:\u00a0<\/span><a title=\"Ley de carlos\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-ley-de-charles-definicion\/\"><span>Ley de Charles<\/span><\/a><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<figure id=\"attachment_17280\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-17280\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isentropic-Process-characteristics.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-full wp-image-17280 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isentropic-Process-characteristics.png\" alt=\"Proceso isentr\u00f3pico - caracter\u00edsticas\" width=\"386\" height=\"609\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isentropic-Process-characteristics.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-17280\" class=\"wp-caption-text\"><span>Proceso isentr\u00f3pico &#8211; caracter\u00edsticas principales<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights \">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<figure id=\"attachment_17463\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-17463\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isochoric-process-main-characteristics.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-full wp-image-17463 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isochoric-process-main-characteristics.png\" alt=\"Proceso isocr\u00f3rico - caracter\u00edsticas principales\" width=\"382\" height=\"468\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isochoric-process-main-characteristics.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-17463\" class=\"wp-caption-text\"><span>Proceso isocr\u00f3rico &#8211; caracter\u00edsticas principales<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-33 lgc-tablet-grid-33 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<figure id=\"attachment_17426\" class=\"wp-caption aligncenter\" aria-describedby=\"caption-attachment-17426\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isobaric-process-main-characteristics.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-full wp-image-17426 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isobaric-process-main-characteristics.png\" alt=\"Proceso isob\u00e1rico - caracter\u00edsticas principales\" width=\"381\" height=\"717\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Isobaric-process-main-characteristics.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-17426\" class=\"wp-caption-text\"><span>Proceso isob\u00e1rico &#8211; caracter\u00edsticas principales<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Ciclo di\u00e9sel &#8211; pV, diagrama Ts<\/span><\/h2>\n<figure id=\"attachment_18421\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-18421\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-18421 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram-300x280.png\" alt=\"diagrama pV de un ciclo di\u00e9sel ideal\" width=\"300\" height=\"280\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram-300x280.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-18421\" class=\"wp-caption-text\"><span>diagrama pV de un ciclo di\u00e9sel ideal<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><strong><span>Los ciclos de diesel a<\/span><\/strong><span>\u00a0menudo se trazan en un diagrama de presi\u00f3n-volumen (diagrama pV) y en un diagrama de temperatura-entrop\u00eda (diagrama Ts).<\/span><\/p>\n<p><span>Cuando se traza en un\u00a0<\/span><strong><span>diagrama de volumen de presi\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0, el proceso isob\u00e1rico sigue la l\u00ednea isobar para el gas (las l\u00edneas horizontales), el proceso isocr\u00f3rico sigue la l\u00ednea isocr\u00f3rica para el gas (la l\u00ednea vertical), los procesos adiab\u00e1ticos se mueven entre estas l\u00edneas y el \u00e1rea delimitada por la ruta completa del ciclo representa el\u00a0<\/span><strong><span>trabajo total<\/span><\/strong><span>\u00a0que se puede hacer durante un ciclo.<\/span><\/p>\n<p><span>El\u00a0<\/span><strong><span>diagrama de temperatura-entrop\u00eda<\/span><\/strong><span>\u00a0(\u00a0<strong>diagrama<\/strong>\u00a0Ts) en el que el estado termodin\u00e1mico se especifica mediante un punto en un gr\u00e1fico con entrop\u00eda espec\u00edfica (s) como eje horizontal y temperatura absoluta (T) como eje vertical.\u00a0Los diagramas Ts son una herramienta \u00fatil y com\u00fan, particularmente porque ayuda a visualizar la transferencia de calor durante un proceso.\u00a0Para procesos reversibles (ideales), el \u00e1rea bajo la curva Ts de un proceso es el\u00a0<\/span><strong><span>calor transferido<\/span><\/strong><span>\u00a0al sistema durante ese proceso.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Motor diesel de cuatro tiempos<\/span><\/h2>\n<p><span>Los motores di\u00e9sel se pueden dise\u00f1ar como ciclos de dos o cuatro tiempos. El motor diesel de cuatro tiempos es un motor de combusti\u00f3n interna (IC) en el que el pist\u00f3n completa cuatro tiempos separados mientras gira un cig\u00fce\u00f1al.\u00a0Un golpe se refiere al recorrido completo del pist\u00f3n a lo largo del cilindro, en cualquier direcci\u00f3n.\u00a0Por lo tanto, cada carrera no corresponde a un solo proceso termodin\u00e1mico dado en el cap\u00edtulo\u00a0<\/span><strong><span>Ciclo Diesel &#8211; Procesos.<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>El motor de cuatro tiempos comprende:<\/span><\/strong><\/p>\n<ul>\n<li>\n<figure id=\"attachment_17548\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-17548\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Four-Stroke-Engine-Otto-Engine.gif\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-full wp-image-17548 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Four-Stroke-Engine-Otto-Engine.gif\" alt=\"Motor de cuatro tiempos - motor Otto\" width=\"225\" height=\"300\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Four-Stroke-Engine-Otto-Engine.gif\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-17548\" class=\"wp-caption-text\"><span>El motor Diesel es similar en operaci\u00f3n al motor de gasolina.\u00a0En esta imagen, hay un motor Otto, que se enciende mediante una buj\u00eda en lugar de la compresi\u00f3n misma.\u00a0Motor de cuatro tiempos &#8211; Motor Otto<\/span><br \/>\n<span>Fuente: wikipedia.org, Trabajo propio de Zephyris, CC BY-SA 3.0<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><strong><span>la carrera de admisi\u00f3n:<\/span><\/strong><span>\u00a0el pist\u00f3n se mueve desde el punto muerto superior (TDC) al punto muerto inferior (BDC) y el ciclo pasa los puntos\u00a0<\/span><strong><span>0 \u2192 1.<\/span><\/strong><span>\u00a0En esta carrera, la v\u00e1lvula de admisi\u00f3n est\u00e1 abierta mientras el pist\u00f3n introduce aire (sin combustible) en el cilindro produciendo presi\u00f3n de vac\u00edo en el cilindro a trav\u00e9s de su movimiento hacia abajo.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>la carrera de compresi\u00f3n:<\/span><\/strong><span>\u00a0el pist\u00f3n se mueve desde el punto muerto inferior (BDC) al punto muerto superior (TDC) y el ciclo pasa los puntos\u00a0<\/span><strong><span>1 \u2192 2.\u00a0<\/span><\/strong><span>En esta carrera, las v\u00e1lvulas de admisi\u00f3n y escape est\u00e1n cerradas, lo que da como resultado una compresi\u00f3n de aire adiab\u00e1tica (es decir, sin transferencia de calor hacia o desde el medio ambiente).\u00a0Durante esta compresi\u00f3n, el volumen se reduce, la presi\u00f3n y la temperatura aumentan.\u00a0Al final de esta carrera, se inyecta combustible y se quema en el aire caliente comprimido.\u00a0Al final de este golpe, el cig\u00fce\u00f1al ha completado una revoluci\u00f3n completa de 360 \u200b\u200bgrados.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>la carrera de potencia:<\/span><\/strong><span>\u00a0el pist\u00f3n se mueve desde el punto muerto superior (TDC) al punto muerto inferior (BDC) y el ciclo pasa los puntos\u00a0<\/span><strong><span>2 \u2192 3 \u2192 4.<\/span><\/strong><span>\u00a0En esta carrera, las v\u00e1lvulas de admisi\u00f3n y escape est\u00e1n cerradas.\u00a0Al comienzo de la carrera de potencia, se produce una combusti\u00f3n casi isob\u00e1rica entre 2 y 3. En este intervalo, la presi\u00f3n permanece constante ya que el pist\u00f3n desciende y el volumen aumenta.\u00a0A las 3 se completa la inyecci\u00f3n de combustible y la combusti\u00f3n, y el cilindro contiene gas a una temperatura m\u00e1s alta que a 2. Entre 3 y 4, este gas caliente se expande, de nuevo aproximadamente adiab\u00e1ticamente.\u00a0En esta carrera, el pist\u00f3n se conduce hacia el cig\u00fce\u00f1al, el volumen aumenta y el trabajo en el pist\u00f3n lo realiza.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>La carrera de escape.\u00a0<\/span><\/strong><span>El pist\u00f3n se mueve desde el punto muerto inferior (BDC) al punto muerto superior (TDC) y el ciclo pasa los puntos\u00a0<\/span><strong><span>4 \u2192 1 \u2192 0.<\/span><\/strong><span>\u00a0En esta carrera, la v\u00e1lvula de escape est\u00e1 abierta mientras el pist\u00f3n extrae los gases de escape de la c\u00e1mara.\u00a0Al final de este golpe, el cig\u00fce\u00f1al ha completado una segunda revoluci\u00f3n completa de 360 \u200b\u200bgrados.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Tenga en cuenta que: en un caso ideal, la expansi\u00f3n adiab\u00e1tica debe continuar, hasta que la presi\u00f3n caiga a la del aire circundante.\u00a0Esto aumentar\u00eda la eficiencia t\u00e9rmica de dicho motor, pero esto tambi\u00e9n causa dificultades pr\u00e1cticas con el motor.\u00a0Simplemente el motor tendr\u00eda que ser mucho m\u00e1s grande.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Comparaci\u00f3n de ciclos di\u00e9sel reales e ideales<\/span><\/h2>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Diesel-engine.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"alignright size-medium wp-image-18418 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Diesel-engine-300x274.png\" alt=\"Ciclo di\u00e9sel actual - Motor di\u00e9sel\" width=\"300\" height=\"274\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Diesel-engine-300x274.png\" \/><\/a><span>En este art\u00edculo se muestra un\u00a0<\/span><strong><span>ciclo Diesel ideal<\/span><\/strong><span>\u00a0en el que hay muchos supuestos que difieren del\u00a0<\/span><strong><span>ciclo Diesel real<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Las principales diferencias entre el motor Diesel real e ideal aparecen en la figura.\u00a0En realidad, el ciclo ideal no ocurre y hay muchas p\u00e9rdidas asociadas con cada proceso.\u00a0Para un ciclo real, la forma del diagrama pV es similar al ideal, pero el \u00e1rea (trabajo) encerrada en el diagrama pV siempre es menor que el valor ideal.\u00a0El ciclo ideal de Diesel se basa en los siguientes supuestos:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><strong><span>Ciclo cerrado<\/span><\/strong><span>\u00a0: la mayor diferencia entre los dos diagramas es la simplificaci\u00f3n de las carreras de admisi\u00f3n y escape en el ciclo ideal.\u00a0En la carrera de escape, el calor Q\u00a0<\/span><sub><span>a cabo<\/span><\/sub><span>\u00a0se expulsa al medio ambiente (en un motor real, las hojas de gas del motor y se sustituye por una nueva mezcla de aire y combustible).<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Adici\u00f3n de calor isob\u00e1rico<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0En motores reales, la adici\u00f3n de calor nunca es isob\u00e1rica.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Sin transferencia de calor<\/span><\/strong>\n<ul>\n<li><span>Compresi\u00f3n: el gas se comprime adiab\u00e1ticamente del estado 1 al estado 2. En los motores reales, siempre hay algunas ineficiencias que reducen la eficiencia t\u00e9rmica.<\/span><\/li>\n<li><span>Expansi\u00f3n.\u00a0El gas se expande adiab\u00e1ticamente desde el estado 3 al estado 4.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li><strong><span>Combusti\u00f3n completa<\/span><\/strong><span>\u00a0de la mezcla.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Sin trabajo de bombeo<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0El trabajo de bombeo es la diferencia entre el trabajo realizado durante la carrera de escape y el trabajo realizado durante la carrera de admisi\u00f3n.\u00a0En ciclos reales, hay una diferencia de presi\u00f3n entre las presiones de escape y de entrada.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Sin p\u00e9rdida por purga<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0La p\u00e9rdida por purga es causada por la apertura temprana de las v\u00e1lvulas de escape.\u00a0Esto da como resultado una p\u00e9rdida de producci\u00f3n de trabajo durante la carrera de expansi\u00f3n.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Sin p\u00e9rdidas por golpe<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0La p\u00e9rdida por soplado es causada por la fuga de gases comprimidos a trav\u00e9s de anillos de pist\u00f3n y otras grietas.<\/span><\/li>\n<li><strong><span>Sin p\u00e9rdidas por fricci\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Estos supuestos y p\u00e9rdidas simplificadores conducen al hecho de que el \u00e1rea cerrada (trabajo) del diagrama pV para un motor real es significativamente menor que el tama\u00f1o del \u00e1rea (trabajo) encerrada en el diagrama pV del ciclo ideal.\u00a0En otras palabras, el ciclo ideal del motor sobreestimar\u00e1 el trabajo neto y, si los motores funcionan a la misma velocidad, una mayor potencia producida por el motor real en aproximadamente un 20% (de manera similar al caso del motor Otto).<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Relaci\u00f3n de compresi\u00f3n &#8211; Motor Otto<\/span><\/h2>\n<p><span>La\u00a0<\/span><strong><span>relaci\u00f3n de compresi\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0,\u00a0<\/span><strong><span>CR<\/span><\/strong><span>\u00a0, se define como la relaci\u00f3n del volumen en el punto muerto inferior y el volumen en el punto muerto superior.\u00a0Es una caracter\u00edstica clave para muchos motores de combusti\u00f3n interna.\u00a0En la siguiente secci\u00f3n, se mostrar\u00e1 que la\u00a0<\/span><strong><span>relaci\u00f3n de compresi\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0determina la\u00a0<\/span><strong><span>eficiencia t\u00e9rmica<\/span><\/strong><span>\u00a0del ciclo termodin\u00e1mico usado del motor de combusti\u00f3n.\u00a0En general, se desea tener una alta relaci\u00f3n de compresi\u00f3n, ya que permite que un motor alcance una mayor eficiencia t\u00e9rmica.<\/span><\/p>\n<p><span>Por ejemplo, supongamos un ciclo Otto con una relaci\u00f3n de compresi\u00f3n de CR = 10: 1. El volumen de la c\u00e1mara es de 500 cm\u00b3 = 500 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-6<\/span><\/sup><span>\u00a0m\u00a0<\/span><sup><span>3<\/span><\/sup><span>\u00a0(0.5l) antes de la carrera de compresi\u00f3n.\u00a0Para este motor\u00a0<\/span><strong><span>un<\/span><\/strong><span>\u00a0ll requiere vol\u00famenes son conocidos:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><span>V\u00a0<\/span><sub><span>1<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>4<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>m\u00e1x<\/span><\/sub><span>\u00a0= 500 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-6<\/span><\/sup><span>\u00a0m\u00a0<\/span><sup><span>3<\/span><\/sup><span>\u00a0(0.5l)<\/span><\/li>\n<li><span>V\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>min<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>max<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ CR = 55,56 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-6<\/span><\/sup><span>\u00a0m\u00a0<\/span><sup><span>3<\/span><\/sup><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Tenga en cuenta que (V\u00a0<\/span><sub><span>max<\/span><\/sub><span>\u00a0&#8211; V\u00a0<\/span><sub><span>min<\/span><\/sub><span>\u00a0) x n\u00famero de cilindros = desplazamiento total del motor.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Ejemplos de relaciones de compresi\u00f3n: gasolina versus diesel<\/span><\/h2>\n<ul>\n<li><span>La relaci\u00f3n de compresi\u00f3n en un motor de gasolina generalmente no ser\u00e1 mucho mayor que\u00a0<\/span><strong><span>10: 1<\/span><\/strong><span>\u00a0debido a un potencial golpe del motor (autoencendido) y no menor a\u00a0<\/span><strong><span>6: 1<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<li><span>Un Subaru Impreza WRX turboalimentado tiene una relaci\u00f3n de compresi\u00f3n de\u00a0<\/span><strong><span>8.0: 1<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0En general, los motores turboalimentados o sobrealimentados ya tienen aire comprimido en la entrada de aire, por lo tanto, generalmente est\u00e1n construidos con una relaci\u00f3n de compresi\u00f3n m\u00e1s baja.<\/span><\/li>\n<li><span>Un motor Honda S2000 est\u00e1ndar (F22C1) tiene una relaci\u00f3n de compresi\u00f3n de\u00a0<\/span><strong><span>11.1: 1<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<li><span>Algunos motores deportivos deportivos pueden tener una relaci\u00f3n de compresi\u00f3n de hasta\u00a0<\/span><strong><span>12.5: 1<\/span><\/strong><span>\u00a0(por ejemplo, Ferrari 458 Italia).<\/span><\/li>\n<li><span>En 2012, Mazda lanz\u00f3 nuevos motores de gasolina bajo la marca\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/en.wikipedia.org\/wiki\/SkyActiv\"><span>SkyActiv<\/span><\/a><span>\u00a0con una\u00a0relaci\u00f3n de compresi\u00f3n de\u00a0<\/span><strong><span>14: 1<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Para reducir el riesgo de golpe del motor, el gas residual se reduce mediante el uso\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/en.wikipedia.org\/wiki\/4-2-1_engine_exhaust_systems\"><span>de sistemas de escape del motor 4-2-1<\/span><\/a><span>\u00a0, implementando una cavidad de pist\u00f3n y optimizando la inyecci\u00f3n de combustible.<\/span><\/li>\n<li><span>Los motores Diesel tienen una relaci\u00f3n de compresi\u00f3n que normalmente supera 14: 1 y tambi\u00e9n son comunes relaciones superiores a 22: 1.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Eficiencia t\u00e9rmica para ciclo di\u00e9sel<\/span><\/h2>\n<p><span>En general, la\u00a0<a title=\"Eficiencia t\u00e9rmica\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-eficiencia-termica-definicion\/\"><strong>eficiencia t\u00e9rmica<\/strong><\/a><a title=\"Eficiencia t\u00e9rmica\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-eficiencia-termica-definicion\/\">\u00a0,\u00a0<\/a><a title=\"Eficiencia t\u00e9rmica\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-eficiencia-termica-definicion\/\"><strong><em>\u03b7\u00a0<\/em><\/strong><\/a><a title=\"Eficiencia t\u00e9rmica\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-eficiencia-termica-definicion\/\"><strong><em><sub>\u00ba<\/sub><\/em><\/strong><\/a>\u00a0, de cualquier motor de calor se define como la relaci\u00f3n de la\u00a0<a href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-trabajo-en-termodinamica-definicion\/\">obra<\/a>\u00a0lo hace,\u00a0<strong>W<\/strong>\u00a0, para el\u00a0<a href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-calor-en-la-fisica-calor-definicion\/\">calor<\/a>\u00a0de entrada a la alta temperatura, Q\u00a0<sub>H<\/sub>\u00a0.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-formula-1.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-16945 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-formula-1.png\" alt=\"f\u00f3rmula de eficiencia t\u00e9rmica - 1\" width=\"125\" height=\"82\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-formula-1.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>La\u00a0<\/span><strong><span>eficiencia t\u00e9rmica<\/span><\/strong><span>\u00a0,\u00a0<\/span><strong><em><span>\u03b7\u00a0<\/span><\/em><\/strong><strong><em><sub><span>th<\/span><\/sub><\/em><\/strong><span>\u00a0, representa la fracci\u00f3n de\u00a0<\/span><strong><span>calor<\/span><\/strong><span>\u00a0,\u00a0<\/span><strong><span>Q\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>H<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0, que se convierte\u00a0<\/span><strong><span>en trabajo<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Dado que la energ\u00eda se conserva de acuerdo con la\u00a0<\/span><a href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-la-primera-ley-de-la-termodinamica-definicion\/\"><strong><span>primera ley de la termodin\u00e1mica<\/span><\/strong><\/a><span>\u00a0y la energ\u00eda no se puede convertir en trabajo por completo, la entrada de calor, Q\u00a0<\/span><sub><span>H<\/span><\/sub><span>\u00a0, debe ser igual al trabajo realizado, W, m\u00e1s el calor que se debe disipar como\u00a0<\/span><strong><span>calor residual Q\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>C<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0en el ambiente.\u00a0Por lo tanto, podemos reescribir la f\u00f3rmula para la eficiencia t\u00e9rmica como:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-formula-2.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-16944 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-formula-2.png\" alt=\"f\u00f3rmula de eficiencia t\u00e9rmica - 2\" width=\"352\" height=\"83\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-formula-2.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>El calor absorbido ocurre durante la combusti\u00f3n de la mezcla de combustible y aire, cuando se produce la chispa, aproximadamente a un volumen constante.\u00a0Dado que durante un\u00a0<\/span><a title=\"Proceso isoc\u00f3rico - Proceso isom\u00e9trico\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-proceso-isocorico-proceso-isometrico-definicion\/\"><span>proceso isocr\u00f3rico<\/span><\/a><span>\u00a0no hay trabajo realizado por o sobre el sistema, la\u00a0<\/span><strong><span>primera ley de la termodin\u00e1mica<\/span><\/strong><span>\u00a0dicta\u00a0<\/span><em><span>\u2206U = \u2206Q.\u00a0<\/span><\/em><span>Por lo tanto, el calor agregado y rechazado est\u00e1n dados por:<\/span><\/p>\n<p><span>Q\u00a0<\/span><sub><span>add<\/span><\/sub><span>\u00a0= mc\u00a0<\/span><sub><span>p<\/span><\/sub><span>\u00a0(T\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0&#8211; T\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0)<\/span><\/p>\n<p><span>Q\u00a0<\/span><sub><span>out<\/span><\/sub><span>\u00a0= mc\u00a0<\/span><sub><span>v<\/span><\/sub><span>\u00a0(T\u00a0<\/span><sub><span>4<\/span><\/sub><span>\u00a0&#8211; T\u00a0<\/span><sub><span>1<\/span><\/sub><span>\u00a0)<\/span><\/p>\n<p><span>Sustituyendo estas expresiones por el calor agregado y rechazado en la expresi\u00f3n por rendimientos de eficiencia t\u00e9rmica:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-18419 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency.png\" alt=\"\" width=\"210\" height=\"71\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>Esta ecuaci\u00f3n se puede reorganizar a la forma con la relaci\u00f3n de compresi\u00f3n y la relaci\u00f3n de corte:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency2.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-18420 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency2.png\" alt=\"\" width=\"300\" height=\"65\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency2.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>d\u00f3nde<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><strong><span>\u03b7\u00a0<\/span><sub><span>Diesel<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0es la m\u00e1xima eficiencia t\u00e9rmica de un ciclo Diesel<\/span><\/li>\n<li><span>\u03b1 es la relaci\u00f3n de\u00a0<\/span><strong><span>corte<\/span><\/strong><span>\u00a0V\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ V\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0(es decir, la relaci\u00f3n de vol\u00famenes al final y al inicio de la fase de combusti\u00f3n)<\/span><\/li>\n<li><strong><span>CR<\/span><\/strong><span>\u00a0es la\u00a0<\/span><strong><span>relaci\u00f3n de compresi\u00f3n<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>\u03ba = c\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>p<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0\/ c\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>v<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= 1.4<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Es una conclusi\u00f3n muy \u00fatil, porque es deseable lograr una alta relaci\u00f3n de compresi\u00f3n para extraer m\u00e1s energ\u00eda mec\u00e1nica de una masa dada del combustible.\u00a0Como hemos concluido en la secci\u00f3n anterior, la eficiencia t\u00e9rmica del ciclo Otto est\u00e1ndar de aire tambi\u00e9n es una funci\u00f3n de la relaci\u00f3n de compresi\u00f3n y \u03ba.<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-Otto-Cycle-Compression-ratio.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17560 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-Otto-Cycle-Compression-ratio.png\" alt=\"eficiencia t\u00e9rmica - Ciclo Otto - Relaci\u00f3n de compresi\u00f3n\" width=\"570\" height=\"80\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/thermal-efficiency-Otto-Cycle-Compression-ratio.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>Cuando los comparamos con las f\u00f3rmulas, se puede ver que para una relaci\u00f3n de compresi\u00f3n (CR) dada, el ciclo Otto ser\u00e1 m\u00e1s eficiente que el ciclo Diesel.\u00a0Pero los motores di\u00e9sel suelen ser m\u00e1s eficientes, ya que pueden funcionar a relaciones de compresi\u00f3n m\u00e1s altas.<\/span><\/p>\n<p><span>En los motores Otto comunes, la relaci\u00f3n de compresi\u00f3n tiene sus l\u00edmites.\u00a0La relaci\u00f3n de compresi\u00f3n en un motor de gasolina generalmente no ser\u00e1 mucho mayor que 10: 1.\u00a0Las relaciones de compresi\u00f3n m\u00e1s altas har\u00e1n que los motores de gasolina est\u00e9n sujetos a golpes de motor, causados \u200b\u200bpor la autoignici\u00f3n de una mezcla no quemada, si se usa combustible con menor octanaje.\u00a0En los motores diesel, existe un riesgo m\u00ednimo de autoignici\u00f3n del combustible, porque los motores diesel son motores de encendido por compresi\u00f3n y no hay combustible en el cilindro al comienzo de la carrera de compresi\u00f3n.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-accordion\">\n<div class=\"su-spoiler su-spoiler-style-default su-spoiler-icon-plus su-spoiler-closed\">\n<div class=\"su-spoiler-title\" tabindex=\"0\" role=\"button\"><span>Eficiencia de los motores en el transporte<\/span><\/div>\n<div class=\"su-spoiler-content su-clearfix\">\n<ul>\n<li><\/li>\n<li><\/li>\n<li><\/li>\n<li><\/li>\n<li><\/li>\n<\/ul>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"su-divider su-divider-style-dotted\"><\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Presi\u00f3n efectiva media &#8211; MEP<\/span><\/h2>\n<figure id=\"attachment_17562\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-17562\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Mean-Effective-Pressure-Otto-cycle-chart.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-17562 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Mean-Effective-Pressure-Otto-cycle-chart-300x250.png\" alt=\"MEP es una medida muy \u00fatil de la capacidad de un motor para realizar trabajos que es independiente del desplazamiento del motor. \" width=\"300\" height=\"250\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Mean-Effective-Pressure-Otto-cycle-chart-300x250.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-17562\" class=\"wp-caption-text\"><span>MEP es una medida muy \u00fatil de la capacidad de un motor para realizar trabajos que es independiente del desplazamiento del motor.<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>Un par\u00e1metro utilizado por los ingenieros para describir el rendimiento de los motores de pist\u00f3n alternativo se conoce como\u00a0<\/span><strong><span>presi\u00f3n efectiva media<\/span><\/strong><span>\u00a0, o\u00a0<\/span><strong><span>MEP<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0<\/span><strong><span>MEP<\/span><\/strong><span>\u00a0es una medida muy \u00fatil de la capacidad de un motor para realizar trabajos que es independiente del desplazamiento del motor.\u00a0Hay varios tipos de eurodiputados.\u00a0Estos MEP se definen por la medici\u00f3n de la ubicaci\u00f3n y el m\u00e9todo de c\u00e1lculo (por ejemplo, BMEP o IMEP).<\/span><\/p>\n<p><span>En general, la\u00a0<\/span><strong><span>presi\u00f3n efectiva media<\/span><\/strong><span>\u00a0es la presi\u00f3n constante te\u00f3rica que, si actuara sobre el pist\u00f3n durante la carrera de potencia, producir\u00eda el mismo trabajo neto que realmente se desarrolla en un ciclo completo.\u00a0El MEP se puede definir como:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/mean-effective-pressure-definition.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17565 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/mean-effective-pressure-definition.png\" alt=\"presi\u00f3n efectiva media - definici\u00f3n\" width=\"300\" height=\"63\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/mean-effective-pressure-definition.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>Por ejemplo, la\u00a0<\/span><strong><span>presi\u00f3n efectiva media<\/span><\/strong><span>\u00a0neta\u00a0<strong>indicada<\/strong>\u00a0, conocida como\u00a0<\/span><strong><span>IMEP\u00a0<\/span><sub><span>n,<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0es igual a la presi\u00f3n efectiva media calculada a partir de la presi\u00f3n dentro del cilindro (debe haber esta medici\u00f3n) durante todo el ciclo del motor.\u00a0Tenga en cuenta que es 720 \u00b0 para un motor de cuatro tiempos y 360 \u00b0 para un motor de dos tiempos.<\/span><\/p>\n<p><span>Algunos ejemplos:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><span>El MEP de un motor de gasolina atmosf\u00e9rico puede variar de 8 a 11 bar en la regi\u00f3n de par m\u00e1ximo.<\/span><\/li>\n<li><span>El MEP de un motor de gasolina turboalimentado puede variar de 12 a 17 bar.<\/span><\/li>\n<li><span>El MEP de un motor diesel atmosf\u00e9rico puede variar de 7 a 9 bar.<\/span><\/li>\n<li><span>El MEP de un motor diesel turboalimentado puede variar de 14 a 18 bar<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Por ejemplo, un motor de gasolina de cuatro tiempos que produce 200 N \u00b7 m de 2 litros de desplazamiento tiene un MEP de (4\u03c0) (200 N \u00b7 m) \/ (0.002 m\u00b3) = 1256000 Pa = 12 bar.\u00a0Como se puede ver, el MEP es\u00a0<\/span><strong><span>caracter\u00edsticas<\/span><\/strong><span>\u00a0\u00fatiles\u00a0<strong>de un motor<\/strong>\u00a0.\u00a0Para dos motores de igual volumen de desplazamiento, el que tenga un\u00a0<\/span><strong><span>MEP m\u00e1s alto<\/span><\/strong><span>\u00a0producir\u00eda el\u00a0<\/span><strong><span>mayor trabajo neto<\/span><\/strong><span>\u00a0y, si los motores funcionan a la misma velocidad,\u00a0<\/span><strong><span>mayor potencia<\/span><\/strong><span>\u00a0.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<div class=\"lgc-column lgc-grid-parent lgc-grid-100 lgc-tablet-grid-100 lgc-mobile-grid-100 lgc-equal-heights  lgc-first lgc-last\">\n<div class=\"inside-grid-column\">\n<div class=\"su-spacer\"><\/div>\n<h2><span>Ciclo di\u00e9sel: problema con la soluci\u00f3n<\/span><\/h2>\n<figure id=\"attachment_18421\" class=\"wp-caption alignright\" aria-describedby=\"caption-attachment-18421\"><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"size-medium wp-image-18421 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram-300x280.png\" alt=\"diagrama pV de un ciclo di\u00e9sel ideal\" width=\"300\" height=\"280\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-pV-Diagram-300x280.png\" \/><\/a><figcaption id=\"caption-attachment-18421\" class=\"wp-caption-text\"><span>diagrama pV de un ciclo di\u00e9sel ideal<\/span><\/figcaption><\/figure>\n<p><span>Supongamos el ciclo Diesel, que es uno de los\u00a0<\/span><strong><span>ciclos termodin\u00e1micos<\/span><\/strong><span>\u00a0m\u00e1s comunes\u00a0que se pueden encontrar en\u00a0<\/span><strong><span>los motores de autom\u00f3viles<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Uno de los par\u00e1metros clave de tales motores es el cambio en los vol\u00famenes entre el punto muerto superior (TDC) y el punto muerto inferior (BDC).\u00a0La relaci\u00f3n de estos vol\u00famenes (\u00a0<\/span><em><span>V\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>1<\/span><\/sub><\/em><em><span>\u00a0\/ V\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>2<\/span><\/sub><\/em><span>\u00a0) se conoce como la\u00a0<\/span><strong><span>relaci\u00f3n de compresi\u00f3n<\/span><\/strong><span>\u00a0.\u00a0Tambi\u00e9n la relaci\u00f3n de corte V\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ V\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0, que es la relaci\u00f3n de vol\u00famenes al final y al inicio de la fase de combusti\u00f3n.<\/span><\/p>\n<p><span>En este ejemplo, supongamos el ciclo Diesel con una relaci\u00f3n de compresi\u00f3n de CR = 20: 1 y una relaci\u00f3n de corte \u03b1 = 2. El aire est\u00e1 a 100 kPa = 1 bar, 20 \u00b0 C (293 K) y el volumen de la c\u00e1mara es 500 cm\u00b3 antes de la carrera de compresi\u00f3n.<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><span>Capacidad calor\u00edfica espec\u00edfica a presi\u00f3n constante del aire a presi\u00f3n atmosf\u00e9rica y temperatura ambiente:\u00a0<\/span><strong><span>c\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>p<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= 1,01 kJ \/ kgK.<\/span><\/strong><\/li>\n<li><span>Capacidad calor\u00edfica espec\u00edfica a volumen constante de aire a presi\u00f3n atmosf\u00e9rica y temperatura ambiente:\u00a0<\/span><strong><span>c\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>v<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= 0.718 kJ \/ kgK.<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>\u03ba = c\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>p<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0\/ c\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>v<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= 1.4<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<p><strong><span>Calcular:<\/span><\/strong><\/p>\n<ol>\n<li><strong><span>la masa de aire de admisi\u00f3n<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>la temperatura T\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>2<\/span><\/sub><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>la presi\u00f3n p\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>2<\/span><\/sub><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>la temperatura T\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>3<\/span><\/sub><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>la cantidad de calor agregado al quemar la mezcla de combustible y aire<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>la eficiencia t\u00e9rmica de este ciclo<\/span><\/strong><\/li>\n<li><strong><span>el eurodiputado<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ol>\n<p><strong><span>Soluci\u00f3n:<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>1)<\/span><\/p>\n<p><span>Al comienzo de los c\u00e1lculos tenemos que determinar la cantidad de gas en el cilindro antes de la carrera de compresi\u00f3n.\u00a0Usando la ley de los gases ideales, podemos encontrar la masa:<\/span><\/p>\n<p><em><span>pV = mR\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>espec\u00edfico<\/span><\/sub><\/em><em><span>\u00a0T<\/span><\/em><\/p>\n<p><span>d\u00f3nde:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><em><span>p<\/span><\/em><span>\u00a0es la presi\u00f3n absoluta del gas<\/span><\/li>\n<li><em><span>m<\/span><\/em><span>\u00a0es la masa de sustancia<\/span><\/li>\n<li><em><span>T<\/span><\/em><span>\u00a0es la temperatura absoluta<\/span><\/li>\n<li><em><span>V<\/span><\/em><span>\u00a0es el volumen<\/span><\/li>\n<li><em><span>R\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>espec\u00edfica<\/span><\/sub><\/em><span>\u00a0es la constante de gas espec\u00edfica, igual a la constante de gas universal dividida por la masa molar (M) del gas o mezcla.\u00a0Para aire seco R\u00a0<\/span><sub><span>espec\u00edfico<\/span><\/sub><span>\u00a0= 287.1 J.kg\u00a0<\/span><sup><span>-1<\/span><\/sup><span>\u00a0.K\u00a0<\/span><sup><span>-1<\/span><\/sup><span>\u00a0.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Por lo tanto<\/span><\/p>\n<p><strong><span>m<\/span><\/strong><span>\u00a0= p\u00a0<\/span><sub><span>1<\/span><\/sub><span>\u00a0V\u00a0<\/span><sub><span>1<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ R\u00a0<\/span><sub><span>espec\u00edfico<\/span><\/sub><span>\u00a0T\u00a0<\/span><sub><span>1<\/span><\/sub><span>\u00a0= (100000 \u00d7 500 \u00d7\u00a0<\/span><sup><span>10-6<\/span><\/sup><span>\u00a0) \/ (287.1 \u00d7 293) =\u00a0<\/span><strong><span>5.95 \u00d7 10\u00a0<\/span><\/strong><strong><sup><span>-4<\/span><\/sup><\/strong><strong><span>\u00a0kg<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>2)<\/span><\/strong><\/p>\n<p><strong><span>En este problema se conocen todos los vol\u00famenes:<\/span><\/strong><\/p>\n<ul>\n<li><span>V\u00a0<\/span><sub><span>1<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>4<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>m\u00e1x<\/span><\/sub><span>\u00a0= 500 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-6<\/span><\/sup><span>\u00a0m\u00a0<\/span><sup><span>3<\/span><\/sup><span>\u00a0(0.5l)<\/span><\/li>\n<li><span>V\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>min<\/span><\/sub><span>\u00a0= V\u00a0<\/span><sub><span>max<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ CR = 25 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-6<\/span><\/sup><span>\u00a0m\u00a0<\/span><sup><span>3<\/span><\/sup><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Tenga en cuenta que (V\u00a0<\/span><sub><span>max<\/span><\/sub><span>\u00a0&#8211; V\u00a0<\/span><sub><span>min<\/span><\/sub><span>\u00a0) x n\u00famero de cilindros = desplazamiento total del motor<\/span><\/p>\n<p><span>Dado que el proceso es adiab\u00e1tico, podemos usar la siguiente relaci\u00f3n p, V, T para procesos adiab\u00e1ticos:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/adiabatic-process-formula.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17558 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/adiabatic-process-formula.png\" alt=\"\" width=\"154\" height=\"84\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/adiabatic-process-formula.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/adiabatic-formula-example.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17563 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/adiabatic-formula-example.png\" alt=\"\" width=\"155\" height=\"78\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/adiabatic-formula-example.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>as\u00ed<\/span><\/p>\n<p><span>T\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0= T\u00a0<\/span><sub><span>1<\/span><\/sub><span>\u00a0.\u00a0CR\u00a0<\/span><sup><span>\u03ba &#8211; 1<\/span><\/sup><span>\u00a0= 293.\u00a020\u00a0<\/span><sup><span>0.4<\/span><\/sup><span>\u00a0= 971 K<\/span><\/p>\n<p><span>3)<\/span><\/p>\n<p><span>Nuevamente, podemos usar la ley de los gases ideales para encontrar la presi\u00f3n al final de la carrera de compresi\u00f3n como:<\/span><\/p>\n<p><strong><span>p\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>2<\/span><\/sub><\/strong><span>\u00a0= mR\u00a0<\/span><sub><span>espec\u00edfico<\/span><\/sub><span>\u00a0T\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ V\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0= 5.95 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-4<\/span><\/sup><span>\u00a0x 287.1 x\u00a0971\/25\u00a0\u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-6<\/span><\/sup><span>\u00a0= 6635000 Pa =\u00a0<\/span><strong><span>66.35 bar<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>4)<\/span><\/p>\n<p><span>Como el proceso 2 \u2192 3 ocurre a presi\u00f3n constante, la ecuaci\u00f3n de estado de gas ideal da<\/span><\/p>\n<p><span>T\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0= (V\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ V\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0) x T\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0= 1942 K<\/span><\/p>\n<p><span>Para calcular la cantidad de calor agregado al quemar la mezcla de combustible y aire,\u00a0<\/span><sub><span>agregue<\/span><\/sub><span>\u00a0Q\u00a0, tenemos que usar la primera ley de la termodin\u00e1mica para el proceso isob\u00e1rico, que establece:<\/span><\/p>\n<p><span>Q\u00a0<\/span><sub><span>add<\/span><\/sub><span>\u00a0= mc\u00a0<\/span><sub><span>p<\/span><\/sub><span>\u00a0(T\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0&#8211; T\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0) = 5.95 \u00d7 10\u00a0<\/span><sup><span>-4<\/span><\/sup><span>\u00a0x 1010 x 971 =\u00a0<\/span><strong><span>583.5 J<\/span><\/strong><\/p>\n<p><span>5)<\/span><\/p>\n<p><span>Eficiencia t\u00e9rmica para este ciclo Diesel:<\/span><\/p>\n<p><span>Como se dedujo en la secci\u00f3n anterior, la eficiencia t\u00e9rmica del ciclo Diesel es una funci\u00f3n de la relaci\u00f3n de compresi\u00f3n, la relaci\u00f3n de corte y \u03ba:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency2.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-18420 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency2.png\" alt=\"\" width=\"300\" height=\"65\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/Diesel-cycle-Thermal-Efficiency2.png\" \/><\/a><span>d\u00f3nde<\/span><\/p>\n<ul>\n<li><span>\u03b7\u00a0<\/span><sub><span>Diesel<\/span><\/sub><span>\u00a0es la m\u00e1xima eficiencia t\u00e9rmica de un ciclo Diesel<\/span><\/li>\n<li><span>\u03b1 es la relaci\u00f3n de corte V\u00a0<\/span><sub><span>3<\/span><\/sub><span>\u00a0\/ V\u00a0<\/span><sub><span>2<\/span><\/sub><span>\u00a0(es decir, la relaci\u00f3n de vol\u00famenes al final y al inicio de la fase de combusti\u00f3n)<\/span><\/li>\n<li><span>CR es la relaci\u00f3n de compresi\u00f3n<\/span><\/li>\n<li><strong><span>\u03ba = c\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>p<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0\/ c\u00a0<\/span><\/strong><strong><sub><span>v<\/span><\/sub><\/strong><strong><span>\u00a0= 1.4<\/span><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<p><span>Para este ejemplo:<\/span><\/p>\n<p><span>\u03b7\u00a0<\/span><sub><span>Diesel<\/span><\/sub><span>\u00a0= 0.6467 = 64.7%<\/span><\/p>\n<p><span>6)<\/span><\/p>\n<p><span>El MEP se defini\u00f3 como:<\/span><\/p>\n<p><a href=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/mean-effective-pressure-definition.png\"><img loading=\"lazy\" class=\"aligncenter size-full wp-image-17565 lazy-loaded\" src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/mean-effective-pressure-definition.png\" alt=\"\" width=\"300\" height=\"63\" data-lazy-type=\"image\" data-src=\"https:\/\/thermal-engineering.org\/wp-content\/uploads\/2019\/05\/mean-effective-pressure-definition.png\" \/><\/a><\/p>\n<p><span>En esta ecuaci\u00f3n, el volumen de desplazamiento es igual a V\u00a0<\/span><sub><span>max<\/span><\/sub><span>\u00a0&#8211; V\u00a0<\/span><sub><span>min<\/span><\/sub><span>\u00a0.\u00a0El trabajo neto para un ciclo se puede calcular utilizando el calor agregado y la eficiencia t\u00e9rmica:<\/span><\/p>\n<p><strong><em><span>W\u00a0<\/span><\/em><\/strong><strong><em><sub><span>net<\/span><\/sub><\/em><\/strong><em><span>\u00a0=\u00a0<\/span><\/em><em><span>Q\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>add<\/span><\/sub><\/em><em><span>\u00a0.\u00a0\u03b7\u00a0<\/span><\/em><em><sub><span>Otto<\/span><\/sub><\/em><em><span>\u00a0=\u00a0<\/span><\/em><em><span>583.5 x 0.6467 = 377.3\u00a0<\/span><strong><span>J<\/span><\/strong><\/em><\/p>\n<p><strong><em><span>MEP<\/span><\/em><\/strong><em><span>\u00a0= 377.3 \/ (<\/span><\/em><span>\u00a0500 \u00d7<\/span><sup><span>\u00a010-6<\/span><\/sup><span>\u00a0&#8211; 25 \u00d7 10<\/span><sup><span>\u00a0-6\u00a0<\/span><\/sup><em><span>) = 794.3 kPa =\u00a0<\/span><strong><span>7.943 bar<\/span><\/strong><\/em><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<p>&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;&#8230;.<\/p>\n<p>Este art\u00edculo se basa en la traducci\u00f3n autom\u00e1tica del art\u00edculo original en ingl\u00e9s. Para m\u00e1s informaci\u00f3n vea el art\u00edculo en ingl\u00e9s. Puedes ayudarnos. Si desea corregir la traducci\u00f3n, env\u00edela a: translations@nuclear-power.com o complete el formulario de traducci\u00f3n en l\u00ednea. Agradecemos su ayuda, actualizaremos la traducci\u00f3n lo antes posible. Gracias.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>El ciclo diesel es uno de los ciclos termodin\u00e1micos m\u00e1s comunes que se pueden encontrar en los motores de autom\u00f3viles y describe el funcionamiento de un motor de pist\u00f3n diesel t\u00edpico.\u00a0Ingenieria termal Ciclo Diesel &#8211; Motor Diesel En la d\u00e9cada de 1890, un inventor alem\u00e1n,\u00a0Rudolf Diesel,\u00a0patent\u00f3 su invenci\u00f3n de un motor de combusti\u00f3n interna eficiente, &#8230; <a title=\"Qu\u00e9 es el ciclo diesel &#8211; Motor diesel &#8211; Definici\u00f3n\" class=\"read-more\" href=\"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/es\/que-es-el-ciclo-diesel-motor-diesel-definicion\/\" aria-label=\"M\u00e1s en Qu\u00e9 es el ciclo diesel &#8211; Motor diesel &#8211; Definici\u00f3n\">Leer m\u00e1s<\/a><\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":[],"categories":[16],"tags":[],"yoast_head":"<!-- This site is optimized with the Yoast SEO plugin v15.4 - https:\/\/yoast.com\/wordpress\/plugins\/seo\/ -->\n<title>Qu\u00e9 es el ciclo diesel - Motor diesel - Definici\u00f3n<\/title>\n<meta name=\"description\" content=\"El ciclo diesel es uno de los ciclos termodin\u00e1micos m\u00e1s comunes que se pueden encontrar en los motores de autom\u00f3viles y describe el funcionamiento de un motor de pist\u00f3n diesel t\u00edpico. 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