{"id":43014,"date":"2019-10-07T20:19:19","date_gmt":"2019-10-07T19:19:19","guid":{"rendered":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/quest-ce-que-la-loi-de-wien-sur-le-deplacement-definition\/"},"modified":"2020-02-05T14:42:31","modified_gmt":"2020-02-05T13:42:31","slug":"quest-ce-que-la-loi-de-wien-sur-le-deplacement-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/fr\/quest-ce-que-la-loi-de-wien-sur-le-deplacement-definition\/","title":{"rendered":"Qu’est-ce que la loi de Wien sur le d\u00e9placement – D\u00e9finition"},"content":{"rendered":"
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La loi de d\u00e9placement de Wien (nomm\u00e9e d’apr\u00e8s un physicien allemand) d\u00e9crit le d\u00e9calage de ce pic en temp\u00e9rature, proportionnel \u00e0 la constante de d\u00e9placement de Wien.<\/div>\n<\/div>\n
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Loi de d\u00e9placement de Vienne<\/h2>\n

\"rayonnement<\/a>Comme on peut le voir sur la figure, la\u00a0courbe de\u00a0rayonnement<\/a>\u00a0du\u00a0corps noir<\/a>\u00a0pour diff\u00e9rentes temp\u00e9ratures atteint son maximum \u00e0 une longueur d’onde inversement proportionnelle \u00e0 la\u00a0temp\u00e9rature<\/a>\u00a0.\u00a0La loi de Wien<\/strong>\u00a0(nomm\u00e9e d’apr\u00e8s un physicien allemand) d\u00e9crit le d\u00e9calage de ce pic en termes de temp\u00e9rature.\u00a0La loi de d\u00e9placement de Wien<\/strong>\u00a0et le fait que la fr\u00e9quence soit inversement proportionnelle \u00e0 la longueur d’onde indiquent \u00e9galement que la fr\u00e9quence de pointe f\u00a0max<\/sub>\u00a0\u00a0(\u00a0couleur de l’objet<\/strong>\u00a0) est proportionnelle \u00e0 la temp\u00e9rature absolue T du corps noir.\u00a0Par cons\u00e9quent, lorsque la temp\u00e9rature augmente, la couleur rougeoyante passe du rouge au jaune au blanc au bleu.<\/p>\n

Selon\u00a0la loi de Wien sur le d\u00e9placement<\/strong>\u00a0, la luminance \u00e9nerg\u00e9tique spectrale du rayonnement du corps noir par unit\u00e9 de longueur d’onde atteint son\u00a0maximum<\/sub><\/strong>\u00a0\u00e0 la longueur d’onde\u00a0\u03bb\u00a0max,<\/sub><\/strong>\u00a0donn\u00e9e par<\/p>\n

\"Loi<\/a>o\u00f9 T est la\u00a0temp\u00e9rature absolue<\/a>\u00a0en Kelvins, b est une constante de proportionnalit\u00e9, appel\u00e9e\u00a0constante de d\u00e9placement de Wien<\/strong>\u00a0, \u00e9gale \u00e0\u00a02,8978 \u00d7 10\u00a0\u22123<\/sup>\u00a0Km<\/strong>\u00a0.\u00a0Il convient de noter que, m\u00eame \u00e0 une temp\u00e9rature de blanc de 2000 K, environ 99% de l’\u00e9nergie radiante est toujours \u00e9mise dans le spectre infrarouge (invisible).<\/p>\n

Bien que le changement de ce pic soit une cons\u00e9quence directe de la\u00a0loi de Planck<\/strong><\/a>\u00a0, Wilhelm Wien l’avait d\u00e9couvert plusieurs ann\u00e9es avant que Max Planck ne d\u00e9veloppe cette \u00e9quation plus g\u00e9n\u00e9rale.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Rayonnement du corps noir<\/h2>\n

Il est connu que la quantit\u00e9 d’\u00e9nergie de rayonnement \u00e9mise par une surface \u00e0 une longueur d’onde donn\u00e9e d\u00e9pend du\u00a0mat\u00e9riau<\/strong>\u00a0du corps et de l’\u00e9tat de sa\u00a0surface<\/strong>\u00a0ainsi que de la\u00a0temp\u00e9rature de<\/strong><\/a>\u00a0la surface\u00a0.\u00a0Par cons\u00e9quent, divers mat\u00e9riaux \u00e9mettent diff\u00e9rentes quantit\u00e9s d’\u00e9nergie radiante m\u00eame lorsqu’ils sont \u00e0 la m\u00eame temp\u00e9rature.\u00a0Un\u00a0corps<\/strong>\u00a0qui \u00e9met le\u00a0maximum<\/strong>\u00a0de chaleur pour sa temp\u00e9rature absolue s’appelle un\u00a0corps noir<\/strong>\u00a0.<\/p>\n

Un\u00a0corps noir<\/strong>\u00a0est un corps physique id\u00e9alis\u00e9, qui a des propri\u00e9t\u00e9s sp\u00e9cifiques.\u00a0Par d\u00e9finition, un corps noir en \u00e9quilibre thermique a une\u00a0\u00e9missivit\u00e9<\/strong><\/a>\u00a0de\u00a0\u03b5<\/em>\u00a0= 1,0<\/strong>\u00a0.\u00a0Les objets r\u00e9els ne d\u00e9gagent pas autant de chaleur qu’un corps noir parfait.\u00a0Ils \u00e9mettent moins de chaleur qu’un corps noir et sont donc appel\u00e9s corps gris.<\/p>\n

La surface d’un corps noir \u00e9met un rayonnement thermique \u00e0 un taux d’environ 448 watts par m\u00e8tre carr\u00e9 \u00e0 la temp\u00e9rature ambiante (25 \u00b0 C, 298,15 K).\u00a0Les objets r\u00e9els avec des \u00e9missivit\u00e9s inf\u00e9rieures \u00e0 1,0 (par exemple, un fil de cuivre) \u00e9mettent des radiations \u00e0 des vitesses correspondantes plus faibles (par exemple, 448 x 0,03 = 13,4 W \/ m\u00a02<\/sup>\u00a0).\u00a0L’\u00e9missivit\u00e9<\/strong>\u00a0joue un r\u00f4le important dans les probl\u00e8mes de transfert de chaleur.\u00a0Par exemple, les capteurs de chaleur solaire incorporent des surfaces s\u00e9lectives \u00e0 tr\u00e8s basse \u00e9missivit\u00e9.\u00a0Ces capteurs ne gaspillent que tr\u00e8s peu d’\u00e9nergie solaire par \u00e9mission de rayonnement thermique.<\/p>\n

Puisque l’\u00a0absorption<\/strong><\/a>\u00a0et l’\u00a0\u00e9missivit\u00e9<\/strong><\/a>\u00a0sont interconnect\u00e9es par la\u00a0loi de Kirchhoff sur le rayonnement thermique<\/strong><\/a>\u00a0, un\u00a0corps noir<\/strong>\u00a0est \u00e9galement un absorbeur parfait du rayonnement \u00e9lectromagn\u00e9tique.<\/p>\n

Loi de Kirchhoff sur le rayonnement thermique<\/span><\/strong>\u00a0:<\/span><\/em><\/p>\n

Pour un corps arbitraire \u00e9mettant et absorbant un rayonnement thermique en \u00e9quilibre thermodynamique, l’\u00e9missivit\u00e9 est \u00e9gale \u00e0 l’absorptivit\u00e9.<\/span><\/em><\/p>\n

\u00e9missivit\u00e9 \u03b5 = absorptivit\u00e9 \u03b1<\/span><\/strong><\/p>\n

Un\u00a0<\/span>corps noir<\/span><\/strong>\u00a0absorbe tous les rayonnements \u00e9lectromagn\u00e9tiques incidents, ind\u00e9pendamment de la fr\u00e9quence ou de l’angle d’incidence.\u00a0Sa\u00a0<\/span>capacit\u00e9 d’absorption<\/span><\/strong>\u00a0est donc \u00e9gale \u00e0 l’unit\u00e9, qui est \u00e9galement la valeur la plus \u00e9lev\u00e9e possible.\u00a0Autrement dit, un\u00a0<\/span>corps noir<\/span><\/strong>\u00a0est un\u00a0<\/span>absorbeur parfait<\/span><\/strong>\u00a0(et un\u00a0<\/span>\u00e9metteur parfait<\/span><\/strong>\u00a0).<\/span><\/p>\n

Notez que le rayonnement visible occupe une bande tr\u00e8s \u00e9troite du spectre de 0,4 \u00e0 0,76 nm, nous ne pouvons pas porter de jugement sur la noirceur d’une surface sur la base d’observations visuelles.\u00a0Par exemple, consid\u00e9rons le papier blanc qui r\u00e9fl\u00e9chit la lumi\u00e8re visible et appara\u00eet donc blanc.\u00a0En revanche, il est essentiellement noir pour le rayonnement infrarouge (\u00a0<\/span>absorptivit\u00e9 \u03b1 = 0,94<\/span><\/strong>\u00a0) car ils absorbent fortement le rayonnement \u00e0 grande longueur d’onde.<\/span><\/p>\n

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……………………………………………………………………………………………………………………………….<\/p>\n

Cet article est bas\u00e9 sur la traduction automatique de l’article original en anglais. Pour plus d’informations, voir l’article en anglais. Pouvez vous nous aider Si vous souhaitez corriger la traduction, envoyez-la \u00e0 l’adresse: translations@nuclear-power.com ou remplissez le formulaire de traduction en ligne. Nous appr\u00e9cions votre aide, nous mettrons \u00e0 jour la traduction le plus rapidement possible. Merci<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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