{"id":43094,"date":"2019-10-08T03:14:25","date_gmt":"2019-10-08T02:14:25","guid":{"rendered":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/quest-ce-que-mcadams-thom-correlation-de-chen-nucleate-boiling-definition\/"},"modified":"2020-02-06T08:40:38","modified_gmt":"2020-02-06T07:40:38","slug":"quest-ce-que-mcadams-thom-correlation-de-chen-nucleate-boiling-definition","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/fr\/quest-ce-que-mcadams-thom-correlation-de-chen-nucleate-boiling-definition\/","title":{"rendered":"Qu’est-ce que McAdams – Thom – Corr\u00e9lation de Chen – Nucleate Boiling – D\u00e9finition"},"content":{"rendered":"
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McAdams – Thom – Corr\u00e9lation de Chen – Nucleate Boiling.\u00a0Cette corr\u00e9lation peut \u00eatre utilis\u00e9e pour les calculs de transfert de chaleur en \u00e9bullition (ou en \u00e9bullition par convection forc\u00e9e).\u00a0G\u00e9nie thermique<\/div>\n<\/div>\n
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Nucleate Boiling – D\u00e9bit d’\u00e9bullition<\/h2>\n

\"D\u00e9bit<\/a>En\u00a0\u00e9bullition<\/strong>\u00a0(ou par\u00a0convection forc\u00e9e<\/strong>\u00a0), l’\u00e9coulement du fluide est forc\u00e9 sur une surface par des moyens externes tels qu’une pompe, ainsi que par des effets de flottabilit\u00e9.\u00a0Par cons\u00e9quent, l\u2019\u00e9bullition s\u2019accompagne toujours d\u2019autres effets de convection.\u00a0Les conditions d\u00e9pendent fortement de la g\u00e9om\u00e9trie, qui peut impliquer un \u00e9coulement externe sur des plaques chauff\u00e9es et des cylindres ou un \u00e9coulement interne (conduit).\u00a0Dans les r\u00e9acteurs nucl\u00e9aires, la plupart des r\u00e9gimes d’\u00e9bullition ne sont que de la convection forc\u00e9e.\u00a0Le d\u00e9bit en \u00e9bullition est \u00e9galement class\u00e9 comme un \u00e9coulement en \u00e9bullition externe ou interne selon que le fluide est forc\u00e9 de s’\u00e9couler sur une surface chauff\u00e9e ou dans un canal chauff\u00e9.<\/p>\n

L’\u00e9bullition par \u00e9coulement interne est de nature beaucoup plus compliqu\u00e9e que l’\u00e9bullition par \u00e9coulement externe car il n’y a pas de surface libre pour permettre \u00e0 la vapeur de s’\u00e9chapper, ce qui oblige le liquide et la vapeur \u00e0 s’\u00e9couler ensemble.\u00a0L’\u00e9coulement diphasique dans un tube pr\u00e9sente diff\u00e9rents r\u00e9gimes d’\u00e9bullition en fonction des quantit\u00e9s relatives des phases liquide et vapeur.\u00a0Par cons\u00e9quent, l’\u00e9bullition interne par convection forc\u00e9e est commun\u00e9ment appel\u00e9e\u00a0\u00e9coulement diphasique<\/strong>\u00a0.<\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Corr\u00e9lations d’\u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9es – \u00e9bullition<\/h2>\n<\/div>\n<\/div>\n
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Corr\u00e9lation de McAdams<\/h2>\n

Dans une \u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9e compl\u00e8tement d\u00e9velopp\u00e9e avec un r\u00e9frig\u00e9rant satur\u00e9, la temp\u00e9rature de la paroi est d\u00e9termin\u00e9e par le flux de chaleur et la pression locaux et ne d\u00e9pend que l\u00e9g\u00e8rement du\u00a0nombre de Reynolds<\/a>\u00a0.\u00a0Pour une eau sous-refroidie \u00e0 des pressions absolues comprises entre 0,1 et 0,6 MPa, la\u00a0corr\u00e9lation de McAdams<\/strong>\u00a0donne:<\/p>\n

\"Noyau<\/a><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Corr\u00e9lation de Thom<\/span><\/h2>\n

La\u00a0<\/span>corr\u00e9lation de Thom<\/span><\/strong>\u00a0concerne le d\u00e9bit d’\u00e9bullition (sous-refroidi ou satur\u00e9 \u00e0 des pressions allant jusqu’\u00e0 environ 20 MPa) dans des conditions o\u00f9 la contribution d’\u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9e pr\u00e9domine sur la convection forc\u00e9e.\u00a0Cette corr\u00e9lation est utile pour une estimation grossi\u00e8re de la diff\u00e9rence de temp\u00e9rature attendue compte tenu du flux de chaleur:<\/span><\/p>\n

\"\u00e9bullition<\/a><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Corr\u00e9lation de Chen<\/span><\/h2>\n

En 1963,\u00a0<\/span>Chen a<\/span><\/strong>\u00a0propos\u00e9 la premi\u00e8re corr\u00e9lation d’\u00e9bullition pour l’\u00e9vaporation dans des tubes verticaux pour atteindre une utilisation g\u00e9n\u00e9ralis\u00e9e.\u00a0<\/span>La corr\u00e9lation de Chen<\/span><\/strong>\u00a0inclut \u00e0 la fois les\u00a0<\/span>coefficients de transfert de chaleur<\/span><\/a>\u00a0dus \u00e0 l’\u00a0<\/span>\u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9e<\/span><\/strong>\u00a0ainsi que\u00a0<\/span>les m\u00e9canismes de convection forc\u00e9e<\/span><\/strong>.\u00a0Il faut noter qu’\u00e0 des fractions de vapeur plus \u00e9lev\u00e9es, le coefficient de transfert de chaleur varie fortement avec le d\u00e9bit.\u00a0La vitesse d’\u00e9coulement dans un c\u0153ur peut \u00eatre tr\u00e8s \u00e9lev\u00e9e provoquant de tr\u00e8s fortes turbulences.\u00a0Ce m\u00e9canisme de transfert de chaleur a \u00e9t\u00e9 appel\u00e9 \u00ab\u00e9vaporation par convection forc\u00e9e\u00bb.\u00a0Aucun crit\u00e8re ad\u00e9quat n’a \u00e9t\u00e9 \u00e9tabli pour d\u00e9terminer la transition de l’\u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9e \u00e0 la vaporisation par convection forc\u00e9e.\u00a0Cependant, une seule corr\u00e9lation valable \u00e0 la fois pour l’\u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9e et la vaporisation par convection forc\u00e9e a \u00e9t\u00e9 d\u00e9velopp\u00e9e par Chen pour les conditions d’\u00e9bullition satur\u00e9es et \u00e9tendue pour inclure l’\u00e9bullition sous-refroidie par d’autres.\u00a0Chen a propos\u00e9 une corr\u00e9lation o\u00f9 le coefficient de transfert de chaleur est la\u00a0<\/span>somme<\/span><\/strong>\u00a0d’une\u00a0composante de\u00a0<\/span>convection forc\u00e9e<\/span><\/strong>\u00a0et d’une\u00a0<\/span>\u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9e<\/span><\/strong>composant.\u00a0Il faut noter que la corr\u00e9lation d’\u00e9bullition de la piscine nucl\u00e9\u00e9e de Forster et Zuber (1955) est utilis\u00e9e pour calculer le coefficient de transfert de chaleur d’\u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9e, h\u00a0<\/span>FZ<\/span><\/sub>\u00a0et la corr\u00e9lation d’\u00e9coulement turbulent de Dittus-Boelter (1930) est utilis\u00e9e pour calculer la phase liquide coefficient de transfert de chaleur par convection, h\u00a0<\/span>l<\/span><\/sub>\u00a0.<\/span><\/p>\n

\"Corr\u00e9lation<\/a><\/p>\n

Le facteur de suppression de l’\u00e9bullition nucl\u00e9\u00e9e, S, est le rapport de la surchauffe effective \u00e0 la surchauffe de la paroi.\u00a0Il explique la diminution du transfert de chaleur d’\u00e9bullition car la surchauffe effective \u00e0 travers la couche limite est inf\u00e9rieure \u00e0 la surchauffe en fonction de la temp\u00e9rature de la paroi.\u00a0Le multiplicateur diphasique, F, est fonction du param\u00e8tre Martinelli \u03c7\u00a0<\/span>tt<\/span><\/sub>\u00a0.<\/span><\/p>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n

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Cet article est bas\u00e9 sur la traduction automatique de l’article original en anglais. Pour plus d’informations, voir l’article en anglais. Pouvez vous nous aider Si vous souhaitez corriger la traduction, envoyez-la \u00e0 l’adresse: translations@nuclear-power.com ou remplissez le formulaire de traduction en ligne. Nous appr\u00e9cions votre aide, nous mettrons \u00e0 jour la traduction le plus rapidement possible. Merci<\/p>\n<\/div>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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