{"id":47979,"date":"2019-11-07T14:10:12","date_gmt":"2019-11-07T13:10:12","guid":{"rendered":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/o-que-e-o-ciclo-ericsson-teoria-e-eficiencia-definicao\/"},"modified":"2019-11-07T14:10:12","modified_gmt":"2019-11-07T13:10:12","slug":"o-que-e-o-ciclo-ericsson-teoria-e-eficiencia-definicao","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.thermal-engineering.org\/pt-br\/o-que-e-o-ciclo-ericsson-teoria-e-eficiencia-definicao\/","title":{"rendered":"O que \u00e9 o Ciclo Ericsson – Teoria e Efici\u00eancia – Defini\u00e7\u00e3o"},"content":{"rendered":"
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Primeiro e Segundo Ciclo Ericsson – Teoria e Efici\u00eancia.\u00a0O ciclo da Ericsson \u00e9 um ciclo termodin\u00e2mico com o nome de um inventor sueco-americano John Ericsson.\u00a0Engenharia T\u00e9rmica<\/span><\/div>\n<\/div>\n
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Ciclo Ericsson<\/span><\/h2>\n
\"Ciclo<\/a>
Ciclo Ericsson – Diagrama Ts<\/span><\/figcaption><\/figure>\n

O\u00a0<\/span>ciclo da Ericsson<\/span><\/strong>\u00a0\u00e9 nomeado em homenagem ao inventor sueco-americano\u00a0<\/span>John Ericsson<\/span><\/strong>\u00a0, que projetou e construiu muitos motores t\u00e9rmicos exclusivos com base em v\u00e1rios ciclos termodin\u00e2micos.\u00a0Ele \u00e9 creditado por ter inventado dois ciclos \u00fanicos de motores t\u00e9rmicos e pelo desenvolvimento de motores pr\u00e1ticos com base nesses ciclos.<\/span><\/p>\n

Seu primeiro ciclo termodin\u00e2mico \u201c\u00a0<\/span>o primeiro ciclo da Ericsson<\/span><\/strong>\u00a0\u201d agora \u00e9 chamado de \u201c\u00a0<\/span>ciclo de Brayton<\/span><\/a>\u00a0\u201d; na verdade, \u00e9 o ciclo de Brayton fechado, que \u00e9 comumente aplicado aos modernos motores de turbina a g\u00e1s de ciclo fechado.<\/span><\/p>\n

O\u00a0<\/span>segundo ciclo da Ericsson<\/span><\/strong>\u00a0\u00e9 o que agora \u00e9 chamado de ciclo da Ericsson.\u00a0O segundo ciclo da Ericsson \u00e9 semelhante ao ciclo de Brayton, mas usa calor externo e incorpora o\u00a0<\/span>uso m\u00faltiplo<\/span><\/strong>\u00a0de um\u00a0<\/span>inter<\/span><\/strong><\/a>\u00a0–\u00a0<\/span>resfriamento<\/span><\/strong><\/a>\u00a0e\u00a0reaquecimento<\/strong><\/a>\u00a0.\u00a0De fato, \u00e9 como um ciclo de Brayton com um n\u00famero infinito de est\u00e1gios de reaquecimento e intercooler no ciclo.\u00a0Comparado ao ciclo de Brayton, que usa\u00a0<\/span>compress\u00e3o<\/span><\/strong>\u00a0e\u00a0<\/span>expans\u00e3o\u00a0<\/span><\/strong>adiab\u00e1tica<\/strong>\u00a0, um ciclo Ericsson ideal consiste em\u00a0processos de\u00a0expans\u00e3o<\/strong>\u00a0e\u00a0<\/span>compress\u00e3o isot\u00e9rmicos<\/span><\/strong>\u00a0<\/a>, combinados com a regenera\u00e7\u00e3o de calor isob\u00e1rico entre eles.\u00a0A aplica\u00e7\u00e3o de inter-resfriamento, regenera\u00e7\u00e3o de calor e combust\u00e3o sequencial aumenta significativamente<\/span>efici\u00eancia t\u00e9rmica<\/span><\/strong>\u00a0de uma turbina, de fato, a efici\u00eancia t\u00e9rmica do ciclo ideal da Ericsson \u00e9 igual \u00e0\u00a0<\/span>efici\u00eancia de Carnot<\/span><\/a>\u00a0.<\/span><\/p>\n

Assume-se (no caso ideal) que cada permutador de calor regressar o fluido de trabalho \u00e0 temperatura ambiente\u00a0<\/span>T\u00a0<\/span>1<\/span><\/sub><\/strong>\u00a0e cada um reaquecedor aquece o fluido de trabalho \u00e0 temperatura de\u00a0<\/span>T\u00a0<\/span>3<\/span><\/sub><\/strong>\u00a0.\u00a0O regenerador \u00e9 100% eficiente e permite que a entrada de calor do processo\u00a0<\/span>2 \u2192 3<\/span><\/strong>\u00a0seja obtida do calor rejeitado no processo\u00a0<\/span>4 \u2192 1<\/span><\/strong>\u00a0.\u00a0Como n\u00e3o h\u00e1 necessidade de transfer\u00eancia de calor (Q\u00a0<\/span>add<\/span><\/sub>\u00a0) no processo 2 \u2192 3, todo o calor adicionado externamente ocorreria nos reaquecedores e todo o calor rejeitado para o ambiente ocorreria nos intercoolers.\u00a0Como pode ser visto na figura, nesse caso todo o calor adicionado ocorreria quando o fluido de trabalho estivesse na\u00a0<\/span>temperatura mais alta<\/span><\/strong>\u00a0, T\u00a0<\/span>3<\/span><\/sub>E todo o calor rejeitado teria lugar quando o fluido de trabalho est\u00e1 no seu\u00a0<\/span>menor temperatura<\/span><\/strong>\u00a0, T\u00a0<\/span>1<\/span><\/sub>\u00a0.\u00a0Como se presume que as irreversibilidades est\u00e3o ausentes e todo o calor \u00e9 fornecido e rejeitado\u00a0<\/span>isot\u00e9rmica<\/span><\/strong>\u00a0, a efici\u00eancia t\u00e9rmica de um ciclo Ericsson ideal pode ser calculada a partir destas temperaturas:<\/span><\/p>\n

\"F\u00f3rmula<\/a><\/p>\n

Onde:<\/span><\/p>\n